Moderní prostředky paralelní kompenzace

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  |

Pro: Neurčeno
Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Marek Lakomý

Strana 19 z 53

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
18) Kde jalové napětí proud.20) Jalové napětí proud 𝐼𝑞: 𝑈𝑞 (1. Zdánlivý výkon definován stejně jako teorie Budeana, tedy: 𝑃 𝑠 (1. Zásadní změna oproti předešlým teoriím tkví uvažování třífázové soustavy jako celku, jako superpozici nebo sumu tří jednofázových obvodů. možno vypočítat, není rozdíl mezi činným výkonem definovaným Budeanem a Fryzem stejně tak zdánlivým výkonem obou teoriích.18 Kde jsou efektivní hodnoty napětí proudu činné napětí činný proud. 1. Teorie dle Fryze oproti klasické nemusí rozkládat Fourierovou řadou harmonické složky, ale nutné počítat efektivními hodnotami proudu napětí proto není tato teorie také vhodná pro přechodové děje. Může být aplikována třífázové soustavy středním vodičem bez něj.2 P-q teorie Oproti předešlým teoriím zde není žádná limitace, týče tvaru proudu napětí umí pracovat případě přechodových jevů. První změnou předpoklad převedení okamžitých hodnot napětí proudu třífázové soustavy okamžité hodnoty zobrazené .17) Jalový výkon 𝑃 𝑞: 𝑃𝑞 �𝑃𝑠 2 𝑃 𝑤 2 𝑈𝑞𝐼 𝑈𝐼𝑞 (1. Jalový účiník 𝜆𝑞: 𝜆𝑞 (1. Teorie liší výkladem jalového výkonu.2. Pokud jsou tyto rovnice použity třífázové systémy, může stát, třífázový činný výkon obsahuje kmitající složku, ačkoliv jsou všechny tři napětí proudy fázi, tedy 1.21) Jalový výkon, dle definice Fryze, obsahuje veškeré složky proudu napětí, které nijak nepodílejí přenosu výkonu činného 𝑃 𝑤, který definován jako střední hodnota výkonu okamžitého. Fryze ověřil, činný účiník dosáhne hodnoty jedna, pouze pokud okamžitá hodnota napětí fázi okamžitou hodnotou proudu.19) Činné napětí proud 𝐼𝑤: 𝑈𝑤 (1.16) Činný účiník 𝜆: 𝜆 = 𝑃 𝑤 𝑃 𝑠 = 𝑃 𝑤 𝑈𝐼 (1. Matematické vyjádření p-q teorie nachází literatuře [2]