𝐷 �𝑆2 (𝑃2 𝑄2) (1.
𝐼 �𝐼0
2
+ 𝐼1
2
+ 𝐼𝑙
2
= 𝐼𝑙
2
∞
𝑙=0
(1.16
Zatím byly brány potaz pouze případy harmonické proudy napětí.13)
Místo účiníku 𝑐𝑜𝑠𝜑, který uvažován pouze pro první harmonickou napětí proudu se
zavádí opravdový účiník, který sobě zahrnuje vliv zbylých harmonických. Stejně tak to
platí pro proud následně výkony.9)
Činný výkon:
𝑃 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑐𝑜𝑠𝜑ℎ
∞
ℎ=1
∞
ℎ=0
(1.
𝜆 =
𝑃
𝑆
=
𝑃
�𝑃2 𝐷2
(1.14)
.
𝑄 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑠𝑖𝑛𝜑ℎ
∞
ℎ=1
∞
ℎ=0
(1.10)
Kde stejnosměrná část činného výkonu činný výkon h-té harmonické.11)
U neharmonických průběhů však dochází nerovnosti:
𝑆2
≥ 𝑃2
+ (1.7)
Kde napětí jednotlivé harmonické složky rozkladu Fourierovu řadu.8)
𝑆 𝑈𝑘
2
∙
∞
𝑘=0
�� 𝐼𝑙
2
∞
𝑙=0
(1.12)
Zavádí proto deformační výkon, který představuje obdobně jako výkon jalový neužitečnou
část výkonu zdánlivého. Pro obvody
s neharmonickými proudy napětími platí:
𝑈 �𝑈0
2
+ 𝑈1
2
+ 𝑈𝑘
2
= 𝑈𝑘
2
∞
𝑘=0
(1.
Obdobně platí vztah pro jalový výkon
