𝑄 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑠𝑖𝑛𝜑ℎ
∞
ℎ=1
∞
ℎ=0
(1.
Obdobně platí vztah pro jalový výkon.8)
𝑆 𝑈𝑘
2
∙
∞
𝑘=0
�� 𝐼𝑙
2
∞
𝑙=0
(1.
𝐼 �𝐼0
2
+ 𝐼1
2
+ 𝐼𝑙
2
= 𝐼𝑙
2
∞
𝑙=0
(1.
𝜆 =
𝑃
𝑆
=
𝑃
�𝑃2 𝐷2
(1.10)
Kde stejnosměrná část činného výkonu činný výkon h-té harmonické.16
Zatím byly brány potaz pouze případy harmonické proudy napětí.
𝐷 �𝑆2 (𝑃2 𝑄2) (1.12)
Zavádí proto deformační výkon, který představuje obdobně jako výkon jalový neužitečnou
část výkonu zdánlivého.13)
Místo účiníku 𝑐𝑜𝑠𝜑, který uvažován pouze pro první harmonickou napětí proudu se
zavádí opravdový účiník, který sobě zahrnuje vliv zbylých harmonických.14)
. Pro obvody
s neharmonickými proudy napětími platí:
𝑈 �𝑈0
2
+ 𝑈1
2
+ 𝑈𝑘
2
= 𝑈𝑘
2
∞
𝑘=0
(1.7)
Kde napětí jednotlivé harmonické složky rozkladu Fourierovu řadu. Stejně tak to
platí pro proud následně výkony.11)
U neharmonických průběhů však dochází nerovnosti:
𝑆2
≥ 𝑃2
+ (1.9)
Činný výkon:
𝑃 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑐𝑜𝑠𝜑ℎ
∞
ℎ=1
∞
ℎ=0
(1
