Moderní prostředky paralelní kompenzace

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  |

Pro: Neurčeno
Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Marek Lakomý

Strana 17 z 53

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
11) U neharmonických průběhů však dochází nerovnosti: 𝑆2 ≥ 𝑃2 + (1. 𝑄 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑠𝑖𝑛𝜑ℎ ∞ ℎ=1 ∞ ℎ=0 (1. Pro obvody s neharmonickými proudy napětími platí: 𝑈 �𝑈0 2 + 𝑈1 2 + 𝑈𝑘 2 = 𝑈𝑘 2 ∞ 𝑘=0 (1.16 Zatím byly brány potaz pouze případy harmonické proudy napětí.14) . 𝐼 �𝐼0 2 + 𝐼1 2 + 𝐼𝑙 2 = 𝐼𝑙 2 ∞ 𝑙=0 (1. Stejně tak to platí pro proud následně výkony. Obdobně platí vztah pro jalový výkon.13) Místo účiníku 𝑐𝑜𝑠𝜑, který uvažován pouze pro první harmonickou napětí proudu se zavádí opravdový účiník, který sobě zahrnuje vliv zbylých harmonických.10) Kde stejnosměrná část činného výkonu činný výkon h-té harmonické.7) Kde napětí jednotlivé harmonické složky rozkladu Fourierovu řadu.9) Činný výkon: 𝑃 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑐𝑜𝑠𝜑ℎ ∞ ℎ=1 ∞ ℎ=0 (1.12) Zavádí proto deformační výkon, který představuje obdobně jako výkon jalový neužitečnou část výkonu zdánlivého.8) 𝑆 𝑈𝑘 2 ∙ ∞ 𝑘=0 �� 𝐼𝑙 2 ∞ 𝑙=0 (1. 𝜆 = 𝑃 𝑆 = 𝑃 �𝑃2 𝐷2 (1. 𝐷 �𝑆2 (𝑃2 𝑄2) (1