Moderní prostředky paralelní kompenzace

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  |

Pro: Neurčeno
Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Marek Lakomý

Strana 17 z 53

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
7) Kde napětí jednotlivé harmonické složky rozkladu Fourierovu řadu.16 Zatím byly brány potaz pouze případy harmonické proudy napětí. Stejně tak to platí pro proud následně výkony.8) 𝑆 𝑈𝑘 2 ∙ ∞ 𝑘=0 �� 𝐼𝑙 2 ∞ 𝑙=0 (1.10) Kde stejnosměrná část činného výkonu činný výkon h-té harmonické. Obdobně platí vztah pro jalový výkon.9) Činný výkon: 𝑃 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑐𝑜𝑠𝜑ℎ ∞ ℎ=1 ∞ ℎ=0 (1.11) U neharmonických průběhů však dochází nerovnosti: 𝑆2 ≥ 𝑃2 + (1.14) .12) Zavádí proto deformační výkon, který představuje obdobně jako výkon jalový neužitečnou část výkonu zdánlivého. 𝑄 𝑈ℎ𝐼ℎ𝑠𝑖𝑛𝜑ℎ ∞ ℎ=1 ∞ ℎ=0 (1. 𝐼 �𝐼0 2 + 𝐼1 2 + 𝐼𝑙 2 = 𝐼𝑙 2 ∞ 𝑙=0 (1.13) Místo účiníku 𝑐𝑜𝑠𝜑, který uvažován pouze pro první harmonickou napětí proudu se zavádí opravdový účiník, který sobě zahrnuje vliv zbylých harmonických. 𝐷 �𝑆2 (𝑃2 𝑄2) (1. Pro obvody s neharmonickými proudy napětími platí: 𝑈 �𝑈0 2 + 𝑈1 2 + 𝑈𝑘 2 = 𝑈𝑘 2 ∞ 𝑘=0 (1. 𝜆 = 𝑃 𝑆 = 𝑃 �𝑃2 𝐷2 (1