Pokud tedy
máme čistě odporovou zátěž pak činný výkon roven zdánlivému obdobně, když máme čistě
zátěž reaktanční. Celý výkon „přelévá“ mezi
zdrojem spotřebičem jednu periodu není žádná energie spotřebována. Při přenosu však
zvyšuje ztráty vedení. Nazývá tak, protože
ačkoliv přenáší mezi zdrojem spotřebičem, nelze tato energie zužitkovat.
Obrázek 1-2 Čistě kapacitní zátěž
𝑄 �𝑈𝑒𝑓� �𝐼𝑒𝑓� 𝑠𝑖𝑛𝜑 (1. Časově závislá složka kmitá dvojnásobnou frekvencí její střední hodnota periodu
je nulová, pokud není mezi napětím proudem žádný fázový posuv okamžité hodnoty výkonu
jsou kladné.5)
Tento výkon lze také vyjádřit fázorově, kde vektorový součet výkonu činného jalového
dává vektor výkonu zdánlivého.2 objevuje časově závislá nezávislá složka, časově nezávislá patří činnému
výkonu.
𝑆 𝑈𝑒𝑓 𝐼𝑒𝑓 (1.6)
-200%
-150%
-100%
-50%
0%
50%
100%
150%
200%
0 20
t
[ms]
u
i
u∙i
.
𝑆 (1. Tímto výkonem popisujeme vznik magnetického elektrického pole,
které jsou nutné pro korektní funkci například asynchronních motorů, transformátorů nebo
kondenzátorů.
V rovnici 1.4)
Zdánlivý výkon celkový přenášený výkon při nulovém fázovém posuvu. Pro odlišení zdánlivého výkonu jeho jednotkou voltampér reaktanční,
zkratkou VAr nebo var.15
Jalový výkon zdá být jako nadbytečný, protože nekoná práci. Pokud fázový posuv nenulový, tak účiník (cosφ) menší než jedna činný výkon
je tedy také menší. idealizovaném případě, kdy účiník roven nule, obvodu čistě
kapacitní nebo induktivní zátěž činný výkon proto nulový
