Na závěr všimneme součtů proudových příspěvků primárních sekundárních cívek pro
jednotlivá jádra.
.–
Dále pro přehlednost rozepíšeme jako samostatné rovnice
i1U+
1
p
i2U=i1V [A,1,A;A] (25)
i1U+
1
p
i2U=i1W [A,1,A;A] (26)
i1V=i1W [A;A] (27)
Úpravou (25) získáme tvar
i1U=i1V −
i2U
p
[A;A,A,1] (28)
Zároveň platí rovnice (18) proto dosazení i1U (28)
i1V−
i2U
p
+i1V +i1W [A,A,1,A,A] (29)
S ohledem (27) můžeme psát
i1V−
i2U
p
+2i1V [A,A,1,A] (30)
Po úpravě
3i1V −
i2U
p
=0 [A,A,1] (31)
a tedy
i1W=i1V=
1
3
i2U
p
[A;A;A,1] (32)
Dosazením (28)
i1U=
1
3
i2U
p
−
i2U
p
=−
2
3
i2U
p
[A;A,1,A,1;A,1] (33)
Snadno můžeme přesvědčit splnění Kirchhoffova zákona pro uzel primární
straně prostým součtem zjištěných proudů vinutí
