V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
děj pomocí vratného tepelného stroje.s*i 2
Práce tepelného stroje zřejmě
d /.l/2 dM
dostaneme maximální práci
dimax dM
a pro jednotkovou hmotnost pracovní látky
wí
0 ds„
tl ToSx f
M 2>2 f
c ’>i T0si +
t (*
- 0s2 f
(2-261)
(2-261a)
Dclinujeme-li opět exergii jako maximální práci, kterou můžeme při daném ději
získat uskutečněním tohoto termodynamického děje daného stavu pracovní
látky stav, kdy pracovní látka rovnováze okolím, platí
( ToS (i0 Toso) -262)
140
.
Pro zkoumanou soustavu můžeme napsat první zákon termodynamiky tvaru
dQ «§-■dM x
( )
dL dM2t -i- —
Protože děj vratný, bude změna entropie soustavy
dát, .l/, d.(; d<3o d<3c I
a protože pro Carnot oběh platí
dQ0 IdQc dQ
To T
je práce tepelného stroje též
d ,~~ d<3 T0(dSa <U71 .líi dMi) (2-260)
Pro ustálený děj sledované otevřené soustavě, pro niž platí
d Md. Tento tepelný stroj dodává soustavě ohrani
čené kontrolní plochou teplo vždy stejné teplotě, jako teplota pracovní
látky při probíhajícím ději. Vratný tepelný stroj bude zřejmě pracovat každém
okamžiku příslušnou Carnotovou ťičinností.l/2) dQ
(2-255)
(2-256)
(2-257)
(2-258)
(2-259)
Maximální práce dLmax dána součtem práce sledované soustavy práce
vratného tepelného stroje takže dosazení rovnice (2-255) (2-259)
dostaneme
d dZ/ -f* djiřx -j- f
d T°(dSo d
