V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
líi dMi) (2-260)
Pro ustálený děj sledované otevřené soustavě, pro niž platí
d Md. Vratný tepelný stroj bude zřejmě pracovat každém
okamžiku příslušnou Carnotovou ťičinností.
Pro zkoumanou soustavu můžeme napsat první zákon termodynamiky tvaru
dQ «§-■dM x
( )
dL dM2t -i- —
Protože děj vratný, bude změna entropie soustavy
dát, . Tento tepelný stroj dodává soustavě ohrani
čené kontrolní plochou teplo vždy stejné teplotě, jako teplota pracovní
látky při probíhajícím ději.s*i 2
Práce tepelného stroje zřejmě
d /.l/2 dM
dostaneme maximální práci
dimax dM
a pro jednotkovou hmotnost pracovní látky
wí
0 ds„
tl ToSx f
M 2>2 f
c ’>i T0si +
t (*
- 0s2 f
(2-261)
(2-261a)
Dclinujeme-li opět exergii jako maximální práci, kterou můžeme při daném ději
získat uskutečněním tohoto termodynamického děje daného stavu pracovní
látky stav, kdy pracovní látka rovnováze okolím, platí
( ToS (i0 Toso) -262)
140
.děj pomocí vratného tepelného stroje.l/, d.l/2) dQ
(2-255)
(2-256)
(2-257)
(2-258)
(2-259)
Maximální práce dLmax dána součtem práce sledované soustavy práce
vratného tepelného stroje takže dosazení rovnice (2-255) (2-259)
dostaneme
d dZ/ -f* djiřx -j- f
d T°(dSo d.(; d<3o d<3c I
a protože pro Carnot oběh platí
dQ0 IdQc dQ
To T
je práce tepelného stroje též
d ,~~ d<3 T0(dSa <U71
