V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
4 Exergetická účinnost
Na rozdíl tepelné účinnosti, která definována vztahem (2-5) vy
jadřuje podle prvního termodynamického zákona poměr množství vykonané práce
a přivedeného tepla bez zřetele jejich rozdílné kvalitě, definujeme exergetickou
účinnost jako poměr skutečně získané práce maximální práci získatelné vrat
ném stroji.Položíme-li pro ■■■■■■T0, s-0 dostaneme
'11)2
e T0s (2-263)
Exergie termodynamický parametr, neboť při daných parametrecii okolí
určena pouze stavem soustavy.
„ ^max Z
rjex -J-------*=s ---------- ,---------- -----J------ (2-269)
-^max ^mas -i^max
Dosazením předchozích vztahů dostaneme
MTJso Sl\ Z
?]ex ----------^ -------- F-------j (2-270)
Jill . Podle rovnice (2-26la) tedy maximální práce
v otevřené soustavě při změně pracovní látky stavu stav 2
I max (2-264)
Jestliže sledovaný děj provázen nevratnými změnami, skutečná práce
soustavy vždy menší než práce maximální /max •Ztrátu nevratností proto definuje
me jako rozdíl (lmax D-
Skutečnou práci získanou otevřené soustavě určíme bilanční rovnice
d(?0 {i2 M
(2-265)
Zde dQ0 značí tejJlo sdílené okolím bez použití Carnotova oběhu vratném tepel
ném stroji.V, <L1/-) dQ0 (2-266)
a pro ustálenou soustavu
dZ 0(,s2 Si) dQo (2-266a)
resp. Porovnáním rovnice (2-260) (2-265) dostaneme ztrátu
dZ max T0(ASa d. pro jednotkové množství pracovní látky
m 0(s2 Si) (2-266b)
Obdobné vztahy platí pro uzavřenou soustavu, pro niž dM% 0
ímax 2"osi |ÍÍ2 T0s2 -f— (2-267)
- T0s («o T0s0) (2-268)
a předpokladu, pro též
w-i2
e T0s (2-268)
2.9.Mj2 -ti2
141
