V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
ASqAsz —
je odvedené teplo
I íó
což dosazeno vztahu pro získanou práci dává
l
To
T
í -----h |(J'o j
J 1
= So
(2-249)
(2-250)
kde ztráta exergie (ztráta nevratností) Asa.
Z obrázku zřejmé, změna entropie soustavy je
ASg Asi
Odvedené teplo je
I22
As2 ?i
1
k )
1
2i -
takže změna entropie soustavy
1
ASa qi
T'
(2-251)
(2-252)
(2-253)
a pomerná hodnota ztráty exergie je
?i
T1 o
Obr. 2-106). Maximálni práce otevřené soustavy
při výměně tepla okolím
2.A*. Proto nutno, aby všech pří
padech, kdy teplota soustavy odlišná teploty okolí T0, uskutečňoval se
139
. 2-105, Nevratný Carnotův
oběh nevratným sdílením tepla
mezi tepelným zásobníkem,
pracovní látkou okolím
I .
Na obrázku 2-105 znázorněn nevratný Carnotův obeh nevratným sdílením
tepla mezi tepelným zásobníkem pracovní látkou mezi pracovní látkou okolím.3 Exergie pracovní látky, ztráta exergie při nevratných změnách
Určeme maximální práci, kterou lze získat při daném ději otevřené
soustavě, je-li teplo vyměňováno pouze okolím (obr. Maximální práci
získáme případě, bude celý pochod vratný.9.
_______ il'íirz
• Y
r0 vralný rí[n^ L
ďaT\lePelnýyidíj i=do 2
n |_____
c?
|dM2í/2+-
Obr. 2-106
