V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
9. Exergie anergie tepla
Podle obr. 2-104 zřejmě
<7i As; As; {Tx T0) (2-244)
takže exergie je
e rjtcqi (2-245)
T
Zde výraz r\tc -----se nazývá Carnotův faktor. Má-li soustava teplotu okolí tlak okolí p0, tepelné
a mechanické rovnováze okolím, proto nulovou exergii její energii nelze
přeměnit mechanickou práci. maximální práce
uvažované soustavy, bude rovna exergii dodaného tepla rji.
2. Pro anergii tepla platí
í i
a r\tc) (2-246)
1 1
Připomeňme, vratný Carnotův oběh mezi zásobníkem tepla okolím vyvolává
tyto změny entropie:
— zásobníku tepla Asz ---- -
1 1
— pracovní látky Asj 0
— okol As0 -
^ o
takže změna entropie celé soustavy
As,, Asz Ast As0 (2-247)
a tedy odvedené teplo je
k 214 (2-248)
Vyskytne-li soustavě jakákoli nevratnost (např.2 Exergie tepla, ztráta exergie při nevratných změnách
Sledujme vratný Garnotův cyklus mezi teplotou tepelného zásobníku
(zdroje tepla) teplotou okolí T0.niku, který tvoří okolí. nevratné sdílení tepla mezi
zásobníky tepla pracovní látkou), bude změna entropie
Asff Asz -f- Asi -f- Aso 0
Protože opět platí
138
. Práce tohoto cyklu, tj.
Obr. 2-104
