4.
Doplňující odpor lze vyjádřit vztahem: [13]
[ ]
Ω
+
+
= M
B
S R
R
R
Rf (4.
Obr. Hustota proudu tedy vzrůstá směrem povrchu vodiče (obr.04)
kde: dodatečný odpor vlivem povrchového efektu [Ω],
RB dodatečný odpor vlivem efektu blízkosti [Ω],
RΜ dodatečný odpor zapříčiněný ztrátami kovových částech kabelu [Ω].
Povrchový (skin) efekt fyzikální děj, při kterém proud vytlačován při vyšších
frekvencích povrch vodiče, tím dochází jakoby zmenšení průřezu vodiče. 4.
Činný odpor vodiče při přenosu střídavého proudu zvětšuje, tedy závislý na
frekvenci. Celkový činný odpor pak dán vztahem: [13]
[ ]
Ω
+
= f
R
R
R (4. blízké
. Siločáry vnějšího magnetického pole vyvolaného proudem vodiči které
protínají vodič způsobují vznik dílčích vířivých proudů tomto vodiči. Při
frekvenci zvýšení činného odporu vodiče zanedbatelné, naopak při frekvencích
nad MHz skoro všechen proud veden tenké vrstvě blízko povrchu vodiče a
hodnota dodatečného odporu naopak značně převyšuje hodnotu stejnosměrného
odporu.03)
kde: stejnosměrný odpor vodiče [Ω],
Rf doplňující odpor kladený střídavému proudu [Ω].20
Teplotní součinitel rezistivity α20 udává relativní změnu odporu při teplotní změně o
jeden Kelvin (hodnota stejná pro změnu jeden stupeň Celsia). Tyto vířivé proudy mají blíže středu vodiče opačný
směr než směr základního protékajícího proudu, kdežto blíže povrchu mají směr
souhlasný.02 Povrchový efekt [27] Obr.03 Efekt blízkosti [27]
Efekt blízkosti nastává dvou vodičů téhož vedení, jimiž protéká proud různých
směrech.02). 4. Je
způsoben vířivými proudy, které indukuje magnetické pole protékajícího základního
střídavého proudu vodiči
