Problematika zaměřování poruch na kabelech

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Vydal: Neurčeno

Strana 20 z 90

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Doplňující odpor lze vyjádřit vztahem: [13] [ ] Ω + + = M B S R R R Rf (4.20 Teplotní součinitel rezistivity α20 udává relativní změnu odporu při teplotní změně o jeden Kelvin (hodnota stejná pro změnu jeden stupeň Celsia). 4. Při frekvenci zvýšení činného odporu vodiče zanedbatelné, naopak při frekvencích nad MHz skoro všechen proud veden tenké vrstvě blízko povrchu vodiče a hodnota dodatečného odporu naopak značně převyšuje hodnotu stejnosměrného odporu.02). Tyto vířivé proudy mají blíže středu vodiče opačný směr než směr základního protékajícího proudu, kdežto blíže povrchu mají směr souhlasný.03 Efekt blízkosti [27] Efekt blízkosti nastává dvou vodičů téhož vedení, jimiž protéká proud různých směrech.02 Povrchový efekt [27] Obr.03) kde: stejnosměrný odpor vodiče [Ω], Rf doplňující odpor kladený střídavému proudu [Ω].04) kde: dodatečný odpor vlivem povrchového efektu [Ω], RB dodatečný odpor vlivem efektu blízkosti [Ω], RΜ dodatečný odpor zapříčiněný ztrátami kovových částech kabelu [Ω]. blízké . Celkový činný odpor pak dán vztahem: [13] [ ] Ω + = f R R R (4. Siločáry vnějšího magnetického pole vyvolaného proudem vodiči které protínají vodič způsobují vznik dílčích vířivých proudů tomto vodiči. 4. Obr. Je způsoben vířivými proudy, které indukuje magnetické pole protékajícího základního střídavého proudu vodiči. Hustota proudu tedy vzrůstá směrem povrchu vodiče (obr. Činný odpor vodiče při přenosu střídavého proudu zvětšuje, tedy závislý na frekvenci. 4. Povrchový (skin) efekt fyzikální děj, při kterém proud vytlačován při vyšších frekvencích povrch vodiče, tím dochází jakoby zmenšení průřezu vodiče