Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
4. 4.4.4. Lom linií elektrického
pole elektrické indukce
na rozhráni dvou dielektrik
4.2.
Z vypočteného prostorového rozložení potenciálu určíme vektor intenzity elektrického
84
.
Druh souřadné soustavy volíme podle tvaru pole zejména ohledem symetrii,
aby tvar Laplaceovy nebo Poissonovy rovnice byl dosazení nejjednodušší nebo nejsnáze
řešitelný. 25.2. POISSONOVA LAPLACEOVA ROVNICE
Ze vztahů (4-5), (4-9) (4-44) získáme vzájemným dosazením Poissonovu rovnici,
která popisuje rozložení elektrického potenciálu prostoru
Aqi div grad <p= -j-
Rozepsaná kartézských souřadnicích tvar
d2<p d2<p d2q> Q
3*2 dy2 dz2 e
Ve válcových souřadnicích Poissonova rovnice vyjádřena vztahem
J_cty d<p\
r /
+
1 329j d<p
dz2r2 do2
a sférických souřadnicích její tvar
1 d2(np) d<p)
(SÍn^ ll) +
1 d2<p e_
eo
(4-51)
(4-52)
(4-53)
(4-54)
r dr2 r2sin r2sin2!? dct2
V oblasti bez prostorového náboje přechází Poissonova rovnice Laplaceovu
A<f div grad <p= (4-55)
Její vyjádření různých prostorových souřadnicích (4-52), (4-53) (4-54) potom na
pravé straně nulu.5.
Obr.vektoru elektrické indukce úhel lomu stejný, absolutní hodnota ale při přechodu
do prostředí větší permitivitou zvětšuje, přičemž
Dt\ Z>t2 Ddi (4-50)
Vliv dielektrika elektrostatické pole řešen též odst.1
