Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Obr.5.1.2. POISSONOVA LAPLACEOVA ROVNICE
Ze vztahů (4-5), (4-9) (4-44) získáme vzájemným dosazením Poissonovu rovnici,
která popisuje rozložení elektrického potenciálu prostoru
Aqi div grad <p= -j-
Rozepsaná kartézských souřadnicích tvar
d2<p d2<p d2q> Q
3*2 dy2 dz2 e
Ve válcových souřadnicích Poissonova rovnice vyjádřena vztahem
J_cty d<p\
r /
+
1 329j d<p
dz2r2 do2
a sférických souřadnicích její tvar
1 d2(np) d<p)
(SÍn^ ll) +
1 d2<p e_
eo
(4-51)
(4-52)
(4-53)
(4-54)
r dr2 r2sin r2sin2!? dct2
V oblasti bez prostorového náboje přechází Poissonova rovnice Laplaceovu
A<f div grad <p= (4-55)
Její vyjádření různých prostorových souřadnicích (4-52), (4-53) (4-54) potom na
pravé straně nulu.4. Lom linií elektrického
pole elektrické indukce
na rozhráni dvou dielektrik
4.2.
Z vypočteného prostorového rozložení potenciálu určíme vektor intenzity elektrického
84
. 25.4. 4.
Druh souřadné soustavy volíme podle tvaru pole zejména ohledem symetrii,
aby tvar Laplaceovy nebo Poissonovy rovnice byl dosazení nejjednodušší nebo nejsnáze
řešitelný. 4.vektoru elektrické indukce úhel lomu stejný, absolutní hodnota ale při přechodu
do prostředí větší permitivitou zvětšuje, přičemž
Dt\ Z>t2 Ddi (4-50)
Vliv dielektrika elektrostatické pole řešen též odst
