Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Celková práce úměrná změně potenciálu, neboli rozdílu potenciálů koncových bodů
dráhy, není ale závislá jejím tvaru mezi počátečním koncovým bodem.2. obr. obr. vidíme
E (4-47)
Obr.
Z bodového náboje silové čáry vycházejí paprskovitě všechny strany. kartézských souřadni
cích určena rovnicí <j>(x,y,z) konst. Kreslíme čárkovaně. Vektor intenzity elektrického pole daném místě
tečnou silové čáře 0. Pro rozdíl po
tenciálů byla zavedena veličina zvaná napětí.
4. Síť ekvipotenciálních ploch nebo
čar volíme tak, aby mezi sousedními byl stálý rozdíl potendálů neboli stejné napětí.
Ekvipotendální plocha všech bodech stejný potenciál.2. Pole bodového náboje
pouze rovinný řez prostorovým polem. Hustotu čar volíme tak, aby jejich počet byl úměrný
intenzitě elektrického pole bodového náboje intenzita elektrického pole zmenšuje
s druhou mocninou vzdálenosti (4-43).
Obdobně jako intenzitu elektrického pole můžeme zobrazovat vektor elektrické
indukce čarami pro které platí izotropních látek jsou čáry totožné. ZOBRAZENÍ ELEKTROSTATICKÉHO POLE
Pro názornou představu zobrazujeme elektrostatické pole sítí čar ploch. Směr síly
působící bodový náboj sledovaném poli určuje tvar silových čar, které kreslíme plně. pokles hustoty čar lineární, taktéž ovšem
i druhém nezobrazeném rozměru. Silové
čáry ekvipotendální čáry jsou svých průsečídch navzájem kolmé, říkáme tvoří orto
gonální trajektorie. 23. Průsečnice ekvipotendální plochy rovinou
nákresny ekvipotendální čára.
r
HAB <PA— <PB J
kde uab napětí mezi body Jednotkou napětí jeden volt [V].
82
