Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
obr. vidíme
E (4-47)
Obr. Kreslíme čárkovaně. pokles hustoty čar lineární, taktéž ovšem
i druhém nezobrazeném rozměru.
Ekvipotendální plocha všech bodech stejný potenciál.
Z bodového náboje silové čáry vycházejí paprskovitě všechny strany. Síť ekvipotenciálních ploch nebo
čar volíme tak, aby mezi sousedními byl stálý rozdíl potendálů neboli stejné napětí.
r
HAB <PA— <PB J
kde uab napětí mezi body Jednotkou napětí jeden volt [V].2. Silové
čáry ekvipotendální čáry jsou svých průsečídch navzájem kolmé, říkáme tvoří orto
gonální trajektorie. Průsečnice ekvipotendální plochy rovinou
nákresny ekvipotendální čára. Pole bodového náboje
pouze rovinný řez prostorovým polem. ZOBRAZENÍ ELEKTROSTATICKÉHO POLE
Pro názornou představu zobrazujeme elektrostatické pole sítí čar ploch.2. obr. Vektor intenzity elektrického pole daném místě
tečnou silové čáře 0. kartézských souřadni
cích určena rovnicí <j>(x,y,z) konst.
4. Směr síly
působící bodový náboj sledovaném poli určuje tvar silových čar, které kreslíme plně.
82
. Pro rozdíl po
tenciálů byla zavedena veličina zvaná napětí.
Obdobně jako intenzitu elektrického pole můžeme zobrazovat vektor elektrické
indukce čarami pro které platí izotropních látek jsou čáry totožné.Celková práce úměrná změně potenciálu, neboli rozdílu potenciálů koncových bodů
dráhy, není ale závislá jejím tvaru mezi počátečním koncovým bodem. Hustotu čar volíme tak, aby jejich počet byl úměrný
intenzitě elektrického pole bodového náboje intenzita elektrického pole zmenšuje
s druhou mocninou vzdálenosti (4-43). 23
