Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Proto zabýváme zvlášť elektrostatickým zvlášť
elektromagnetickým polem.
4.2. záporného náboje orientace opačná.1.
Při pohybu jednotkového elektrického náboje elektrostatickém poli koná práce
E —grad <p. Obě
pole reálných situacích vystupují současně.
Vektor intenzity elektrického pole směr totožný směrem síly působící kladný
elektrický náboj umístěný poli velikost úměrnou této síle. Elektrostatické pole
Elektrostatické pole existuje okolí elektrických nábojů, které nemění ani svou
velikost, ani svou polohu.konečně proudové vlákno uzavřené smyčky, kterým prochází proud vytváří pole indukci
B -d/ (4-39)
47t r3
Magnetické pole vírové, nezřídlové, jelikož div potom podle Gaussovy-Ostro-
gradského věty
J, div (4-40)
v s
a celkový magnetický tok procházející uzavřenou plochou roven nule. Magnetický tok je
definován jako tok vektoru magnetické indukce plochou 5
0 (4-41)
Časová změna magnetického toku procházejícího uzavřenou smyčkou udává indukované
svorkové napětí smyčce
— (4-42)
Tento vztah zvaný indukční zákon vazbou mezi elektrickým magnetickým polem. POTENCIÁL NAPĚTÍ ELEKTROSTATICKÉHO POLE
Intenzita elektrického pole vzdálenosti bodového náboje dána vztahem
£ (4-43)
47C£ ró
U kladného náboje směr vektoru intenzity elektrického pole totožný spojnicí náboje
a referenčního bodu orientací náboje. Typické jsou však případy, kdy účinky jednoho
pole převládají nad účinky druhého. Reálné rozměry nabitého tělesa kulo
vého tvaru poměry jeho okolí téměř neovlivní.2. nezávislé čase. —dep (4-46)
81
. Vektor intenzity elektrického
pole můžeme definovat skalární funkcí <p, kterou nazveme potenciál
E —grad (4-44)
Pro bodový náboj platí
grad’, *’“ (4'45)
Pro integrační konstantu potenciál nekonečnu q>= hodnota potenciálu
v místě bodového náboje vzrůstá nade všechny meze.
4
