Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
V technické praxi rozlišujeme obloukový výboj nízkotlakový (2a) vysokotlakový (2b). Oblast doutnavého výboje vyznačuje malým
zatížením katody (10~5 10-1A cm-2) velkým katodovým úbytkem napětí (100 200 V).
Využívají dvě oblasti charakteristiky. šedém zářiči.
b) lektrický výboj vzniká výbojové trubici opatřené dvěma elektrodami, na
něž připojeno napětí. Dalším zdrojem elektronů může
být fotoelektrický jev, popřípadě přítomnost ionizačního činidla výbojové trubici.)
menší než ale přitom konstantní pro všechny vlnové délky, hovoříme tzv. 824. selektivního zářiče jde zářič, jehož emisi
vita uvažovaném oboru záření závislá vlnové délce. Pro vedení elektřiny plynu důležitá přítomnost prvotních elek
tronů, které pomocí srážek způsobí ionizaci atomů molekul plynné náplně. Je-li £<;.) při všech vlnových délkách.) a<;.teplotě. Závisí složení
798
. 824). Schematické znázornění
voltampérové charakteristiky elektrického
výboje
Pro černý zářič platí, <;.
Zápalné napětí výboje nejmenší napětí, při němž vznikne výboj.
Charakteristika výboje závislost proudu výbojky napětí výbojce (obr. Zdrojem vol
ných elektronů jejich emise elektrody (katody), kdy přiložením dostatečně vysokého na
pětí vzniká autoemise, nebo při vysoké teplotě termoemise. 824) tlak plynové náplně
(viz část nízkotlakové vysokotlakové výbojové zdroje světla).) nazývá spektrální emisivita
M tli (A)
£<i)=
Důležitým vztahem proto Kirchhoffův zákon pro teplotní zářič vyjadřující vztah mezi
emisivitou činitelem pohlcení a
fi(A) oc(a) (14-10)
Spektrální emisivita bodě povrchu teplotního zářiče při jakékoli teplotě vlnové délce
se rovná spektrálnímu činiteli pohlcení pro záření, které dopadá témž směru. případě tzv. Jinými slovy
dobré zářiče jsou dobrými absorbátory naopak.
V obou případech jde neselektivní zářiče, jejich spektrální emisivita uvažovaném oboru
spektra nezávislá vlnové délce. Závislost spektrální intenzity
vyzařování černého zářiče teplotě
a vlnové délce (Planckův zákon)
Obr.
Dělítkem proudové zatížení katody (proud výbojky viz obr. 823.
Výboj obloukový charakterizován nízkým katodovým úbytkem napětí (10 a
proudovým zatížením katody 103 cm-2.
(14-9)
Obr. Podíl spektrálních intenzit vyzařování teplotního zářiče thw vyzařování čer
ného zářiče Mea
