Napájení elektronických zařízení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka

Strana 47 z 139

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Povšimněme ještě jedné zajímavé důležité souvislosti, která týká transformátorů: Vzduchová mezera ovlivňuje sycení tlumivky proto, při jejím zařazení klesne indukčnost, zatímco proud i(t) nezmění, viz (4. Mezera tedy vedle zmenšení rozměrů jádra navíc plní stabilizační funkci.11) Levá strana rovnice (mající fyzikálně rozměr energie) popisuje zadané veličiny cívky, pravá strana pak obsahuje rozměry jádra lFe při daném dovoleném Bm. 4.4). 3.9b). Jde kompromis mezi 2).4) nulová, pak sycení jádra úměrné pouze integrálu napětí viz. Proto indukčnost cívky bude proudu silně závislá. Pak pro dosažení daného součinu LIm 2 potřebujeme velký součin lFe tj.47 Pro běžný výpočet vyhlazovací tlumivky tento zpřesňující výpočet téměř zbytečný. 3. 2) Bude-li lv>>lFe/µr. 4.9a) nebo (4. síťové napájecí transformátory) tak transformátorů měničích propustného typu. Stačí počítat buď vztahem (4. kap.9b) vyjádříme součin LIm 2 :       += v r Fem m l lSB LI µµ0 2 2 (4.4). Součin indukčnosti magnetizačního proudu ale nezmění proto ani sycení při vřazení mezery nezmění, viz.4) kap. vztah (4. Žádná vzduchová mezera tam nedokáže sycení změnit. použitelný režim, musíme se ovšem smířit jistou závislostí indukčnosti proudu. .10) nebo odhadnout jako konstantu (1000 2000 pro transformátorové plechy, 1800 pro feritový materiál H21) pak užít vztah (4.1 neodporují. Tlumivka tedy buzena proudově, zdrojem proudu.2 Důsledky význam použití vzduchové mezery Zamysleme nyní znovu nad funkcí vlivem vzduchové mezery. Pokud napěťově buzené cívky (což např. primární vinutí transformátoru) vřadíme jakoukoli vzduchovou mezeru nebo celé feromagnetické jádro zcela vyjmeme, nemá žádný vliv velikost sycení. Proveďme diskusi této rovnice: 1) Bude-li tj. Navíc RFe proto celkovou magnetickou vodivost magnetický odpor feromagnetika RFe nepatrný vliv. procházejícím proudu. fyzikální vysvětlení toho, proč může být nyní jádro menší.6) kap.1). vztah (3. 3) Bude-li srovnatelné lFe/µr. 3. Většina energie magnetického pole tedy soustředěna prostoru vzduchové mezery. Čím větší relativní permeabilita materiálu jádra, tím větší musí být tento součin lFe. Je-li hodnota φµpoč rovnici (3.1. Feromagnetická část magnetického obvodu zde slouží pouze jako jakési pólové nástavce, umožňující realizovat vzduchovou mezeru definované malé délky definovaného průřezu při jinak velkých rozměrech vinutí cívky.1 a (4. Pouze tím klesne indukčnost vzroste magnetizační proud (viz. „napěťového“ buzení cívky (případ transformátoru) dojde vlivem vzduchové mezery pouze nárůstu proudu (magnetizačního), neboť klesla indukčnost. případ jak transformátoru čistě napěťovým buzením, zdrojem napětí (např.1). čistě vzduchovou cívkou toto nebylo možné. Rovnice (3. objemné těžké jádro. rovnice (4. Pak pochopitelně stačí menší lFe SFe pro dosažení daného součinu LIm 2 , tedy menší jádro. Napětí tlumivce tím změní podle (4. Součin souvisí objemovou hustotou energie. jádro bez mezery. díky velkému magnetickému odporu velká intenzita pole daleko větší než feromagnetické části obvodu. Indukčnost cívky bude tedy podstatě nezávislá vlastnostech feromagnetika tedy proudově nezávislá. Nesmíme ovšem překročit Bm, pak totiž klesla úvodní předpokládaná nerovnost lFe/µr přestala platit! mezeře sice stejná indukce jako feromagnetické části, ale díky malé permeabilitě tj.6) kap. Navíc vodivost magnetického obvodu nyní dána jen vodivostí feromagnetického jádra díky výše zmiňované závislosti µr(B) bude silně závislá na indukci tj