Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0. odpor mezery. skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B).7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B).7) (4. vztah (4.4).6), (4. Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4. Tím bude ale menší sycení, viz.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4.
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr. Pak vztah (4.9a)
Dosadíme-li (4.
.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4.10-7
H/m permeabilita vakua. Důvody
této volby vysvětlíme později.9b). Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky.9a) vztah (4.46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou.5), (4. Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu.10)
Dopouštíme tím chyby.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0). Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát.8)
lv délka vzduchové mezery.9a) (4.9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4.6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag. Čili předpokládáme nekonečno.8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4
