Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4.10)
Dopouštíme tím chyby.8)
lv délka vzduchové mezery. Tím bude ale menší sycení, viz.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv.9a) vztah (4. Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky.46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou.6), (4.4). ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0. Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0).9a) (4. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát.10-7
H/m permeabilita vakua.
.8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4.7) (4. vztah (4. Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme. skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B). Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4. Čili předpokládáme nekonečno. Důvody
této volby vysvětlíme později.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4. Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj. Pak vztah (4.
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag.9b). odpor mezery. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu.5), (4.7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4.9a)
Dosadíme-li (4.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B).9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4
