Napájení elektronických zařízení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka

Strana 46 z 139

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
10-7 H/m permeabilita vakua. Tuto závislost musíme ovšem pro daný materiál znát.8) lze pro hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah: S S l L N l Fe r v 0 0 2 1 µ µµ       −= (4.9b).8) lv délka vzduchové mezery. Pak vztah (4.9a) (4.6) Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag. Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná, musíme pro výpočet použít vztah (4. Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než požadujeme. Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky. Považujme ji zatím konstantu pro daný materiál, 4π. Důvody této volby vysvětlíme později.5), (4.9a) Dosadíme-li (4. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4.4) určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B). U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové mezery lv. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak odhadnout pro daný materiál jako konstantu.9a) vztah (4.7) (4. Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj.9b) Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr.6), (4. Tím bude ale menší sycení, viz. Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat (RFe 0). .46 Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou. Čili předpokládáme nekonečno.4), obdržíme: 0 0 2 2 1 µ µµ       −= Fe r m v l SB LI l (4. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude: vFem RRR += Λ = 1 (4. S l R v v 0 1 µ = (4. odpor mezery. S l R Fe r Fe 0 1 µµ = (4. ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy větší, neboť skutečnosti RFe>0.4). vztah (4.9a) zjednoduší tvar: S L N lv 0 2 µ= (4.10) Dopouštíme tím chyby. skutečnosti existuje silná nelineární závislost = f(B).7) lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika