Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
9b). skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B). Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0). Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4. vztah (4.6), (4. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4. odpor mezery.7) (4.9a)
Dosadíme-li (4. Pak vztah (4.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B).46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou. Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π.10-7
H/m permeabilita vakua.
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.10)
Dopouštíme tím chyby. Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme.9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4.4).8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4. Tím bude ale menší sycení, viz.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4.9a) vztah (4. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4. Důvody
této volby vysvětlíme později.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv.9a) (4. ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0. Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky.8)
lv délka vzduchové mezery.7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika.5), (4.
. Čili předpokládáme nekonečno.6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu
