Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
7) (4.
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4. Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj. vztah (4.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4. Pak vztah (4.9b).6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag. Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π.10)
Dopouštíme tím chyby.9a)
Dosadíme-li (4.46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4. Tím bude ale menší sycení, viz.8)
lv délka vzduchové mezery.8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4.9a) (4. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv. Čili předpokládáme nekonečno.5), (4.9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0). Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme.7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu. Důvody
této volby vysvětlíme později. ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0.9a) vztah (4. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4.6), (4. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4. odpor mezery.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B).
.4). Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky.10-7
H/m permeabilita vakua. skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B)
