Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
odpor mezery.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4. Čili předpokládáme nekonečno.4). Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu.9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4.8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4.9b). Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0).7) (4.6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag.
. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát.9a) (4.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4. Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4.10-7
H/m permeabilita vakua. ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv.8)
lv délka vzduchové mezery. vztah (4. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4. Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme.46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou.9a) vztah (4.5), (4. Tím bude ale menší sycení, viz.7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika.6), (4.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4. Pak vztah (4.10)
Dopouštíme tím chyby.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr. skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B).
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.9a)
Dosadíme-li (4. Důvody
této volby vysvětlíme později.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B). Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj
