Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 45 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
aplikaci pulsně řízených měničích.3)
Nechť cívka zadánu indukčnost maximální proud Im. Mají samozřejmě stejnou fyzikální podstatu, ale zaměřují se
vždy jiné kritérium, které pro daný účel podstatné (přesná hodnota indukčnosti, nepřekročení
určitého sycení, nezávislost indukčnosti proudu, malé ztráty, vysoká jakost atd.
Požadujeme cívku indukčností Známe průběh proudu cívkou i(t) jeho maximální (špičkovou)
hodnotu Im.
Pro napětí cívce určitě platí:
( )
dt
tdi
L
dt
td
Ntu ==
φ
(4. Chceme navrhnout vhodné jádro, počet závitů vodič vinutí. Existuje proto celá řada
metod návrhu, lišících podle účelu. proudu, nebo jde cívky použité obvodech střídavým proudem (např.45
Výška primárního vinutí: 0,615mm počet vrstev 0,615 4,3mm
Pak celková výška vinutí tedy bude (primární vinutí prokladová lepenka sekundární vinutí obal):
5,0 0,6 4,3 0,2 10,1mm 11mm. Mohou sloužit jako vyhlazovací
tlumivky obvodech ss.3) lze získat vztah
pro počet závitů, aby nedocházelo přesycování:
SB
LILI
N
m
m
m
m
==
φ
(4.1 Fyzikální rozbor příprava pro návrh
Cívky feromagnetickým jádrem používají různým účelům.4)
Vztah říká, jaký počet závitů musí mít cívka indukčností aby při maximu proudu byla jádře
o průřezu indukce Bm.
.
Provedeme návrh cívky feromagnetickým jádrem vyplývající jednoduchého fyzikálního rozboru. Maximální indukce jádře,
kdy ještě nedochází přesycení nechť Bm.5)
Λ magnetická vodivost magnetického obvodu cívky.1) dostáváme velmi užitečnou rovnici:
( )tLitNt (4. Požadujme tedy velikost této vodivosti podle
vztahu (4.2) (4.2)
Přitom ψ(t) tzv.
4 Cívky feromagnetickým jádrem
4.).
Nyní vinutí realizovatelné návrh dokončen. Pak rovnic (4.5), aby při počtu závitů určeném výše měla cívka skutečně požadovanou indukčnost L. spřažený magnetický tok jádře. Integrací (4.
zářivková tlumivka) anebo nějakou vf.1)
φ(t) magnetický tok jádře cívky. Současně platí vztah:
2
N
L
=Λ (4. Dále platí vztah mezi indukcí tokem (za
předpokladu homogenního magnetického pole):
( )StBt (4
