Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 46 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
U daného jádra nemůžeme hodnotu RFe ovlivnit, hodnotu však ano stanovením délky vzduchové
mezery lv.
Bude-li platit RFe<<Rv, což zvláště pro větší vzduchové mezery platí dobře, pak lze RFe úplně zanedbat
(RFe 0). Pak vztah (4.9a) (4.9a) vztah (4. odpor mezery.6)
Přitom RFe magnetický odpor feromagnetické části mag.4)
určit indukci pak odpovídající relativní permeabilitu grafické závislosti f(B). Tedy celková vodivost bude nižší indukčnost menší než
požadujeme.9b)
Abychom mohli velikost mezery spočítat, musíme znát velikost relativní permeability materiálu µr.4). Považujme ji
zatím konstantu pro daný materiál, 4π. Důvody
této volby vysvětlíme později. střední hodnotu proudu) lze pomocí vztahu (4. skutečnosti existuje silná nelineární závislost =
f(B). Pro předpokládaný „pracovní bod“ tlumivky (tj.5), (4.8)
lv délka vzduchové mezery.9b). Čili předpokládáme nekonečno.7)
lFe střední délka siločáry feromagnetiku, relativní permeabilita feromagnetika. Tím bude ale menší sycení, viz.6), (4.9a) zjednoduší tvar:
S
L
N
lv 0
2
µ= (4. Tuto závislost
musíme ovšem pro daný materiál znát. Tak můžeme ovlivnit celou vodivost Pomocí rovnic (4.
S
l
R Fe
r
Fe
0
1
µµ
= (4.10)
Dopouštíme tím chyby.10-7
H/m permeabilita vakua. Vlivem této chyby tedy nikdy nedojde
k přesycení tedy nepoužitelnosti cívky. ovšem takový charakter, výsledný magnetický odpor bude vždy
větší, neboť skutečnosti RFe>0. vztah (4.7) (4.9a)
Dosadíme-li (4.8) lze pro
hledanou délku vzduchové mezery napsat vztah:
S
S
l
L
N
l Fe
r
v 0
0
2
1
µ
µµ
−= (4. Relativní permeabilitu jádra můžeme pak
odhadnout pro daný materiál jako konstantu.
Nechceme-li přesto přistoupit to, skutečná indukčnost bude něco nižší než navrhovaná,
musíme pro výpočet použít vztah (4.
S
l
R v
v
0
1
µ
= (4.46
Zvolme magnetický obvod cívky tvořený feromagnetickým jádrem vzduchovou mezerou.
. Celkový magnetický odpor obvodu nyní bude:
vFem
RRR +=
Λ
=
1
(4.4), obdržíme:
0
0
2
2
1
µ
µµ
−= Fe
r
m
v
l
SB
LI
l (4
