Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 35 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Neznáme-
. 3. určena přibližně rovnicí:
R
R
R
l
S
0
µ=Λ (3.5) (což mimo jiné případ běžných
napájecích transformátorů) použití mezery bezúčelné škodlivé, vede totiž vzrůstu
magnetizačního proudu zvýšení rozptylových toků.
3. malým l
paralelně pro dosažení velkého S).34)
µr relativní permeabilita materiálu, průřez jádra, střední délka siločáry.4.
Pomoci nám tom může vztah typu (3. Protože nelze snížit permeabilitu vzduchu, nutno upravit geometrii
jádra současně zabezpečit největší poměr permeability jádra permeabilitě okolního prostředí. rovnice (3.18) kap. Vhodné je
také střídavé prokládání jednotlivých vrstev primárního sekundárního vinutí, roste však neúměrně
pracnost (cena) klesá činitel plnění okna.2. důležitá velká mag.
Nestačí vysoká permeabilita µr, ale velký poměr S/l. Pro minimalizaci rozptylu jsou proto vhodná
„baculatější“ jádra velkým malým (Často např. 3. Bifilární vinutí nejtěsnější vazbou není možno uskutečnit
v případě rozdílných počtů závitů (což téměř vždy) případě nároků izolační pevnost mezi
vinutími.4).33)
kde permeabilita vakua (µ0 4π. toroidní
jádro. vodivost jádra. Jsou-li vinutí kostřičce, pak vineme na
sebe, nikoliv vedle sebe přepážkou. dána vztahem:
l
S
r 0
µµ=Λ (3.
c) Velikost jádra prvním kroku volíme zkusmo nebo zkušenosti (viz.2 zamyšlení vzduchových mezerách magnetických obvodech
a zde vysvětlen jediný případ, kdy smysl mezeru transformátoru použít.29) minimalizovat rozptylovou magnetickou vodivost
ΛR. Blíže jádru umístíme vinutí menším počtem závitů. Tím ale vzniká problém malého okénka pro vinutí, což
znemožňuje vinout vodiči velkým průřezem přenášet tak velké výkony. magnetická konstanta), jsou ekvivalentní
průřez délka rozptylových cest.
Jádro musí mít tvar bez ostrých zlomů směru magnetického toku, nejlépe kruhový tvar, tj.
a) Podle zamýšleného kmitočtu rozhodneme pro vhodný materiál jádra (kap.
Rozptylovou vodivost dále zmenšíme způsobem vinutí.3). zde také ukázáno,
že případě platnosti předpokladu zavedeného před vztahem (3.
b) Vypočítáme maximum funkce časového integrálu primárního napětí (maximum, amplitudu mg. konci kapitoly 4. několik toroidů malým průměrem tj. proto nutné podle (3.10-7
H/m, tzv. 3. Vhodný tvar
jádra (typ) způsob vinutí (čili konstrukční uspořádání) volíme ohledem rozptyl (kap.
obvodu jádra.1 Algoritmus návrhu
Při návrhu uplatníme poznatky všech předchozích kapitol.35
rozptylovou indukčnost.1).4 Návrh napájecího transformátoru
3. Tyto protichůdné
požadavky tvar jádra bývají kritické nutno návrhu kompromisně vyřešit.
Poznámka transformátorům obecně (nejen síťovým):
Všimněme si, celém předchozím výkladu není nikde zmínka použití vzduchové mezery mag.
toku) známe totiž zadaný průběh primárního napětí u1(t).19), platný ovšem pro daný kmitočet typ jádra.
Nejlepšího výsledku dosáhneme toroidním jádrem velkou permeabilitou, velkým poměrem S/l a
s oběma vinutími rozprostřenými rovnoměrně obvodu celého toroidu
