Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 36 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
jednočinných propustných měničích nebo síťových transformátorů,
pak tedy rozkmit indukce smí být ∆Bm Bm
• +Bm dvojčinných měničů režimu nepřerušovaných proudů,
pak tedy rozkmit indukce smí být ∆Bm 2Bm
Přitom maximální dovolená indukce materiálu jádra (nasycení). Pak můžeme případně vypočítat přesnou
efektivní hodnotu skutečného primárního proudu:
(
+=
T
ef
dt
N
N
titi
T
I
0
2
1
2
21
1
µ
(3.: Výše popsané rozdíly režimech transformátoru souvisí velikostí integrační konstanty poč
v rovnici (3. konci návrhu poznáme, jak dobře jsme velikost jádra zvolili můžeme
chybu napravit, viz. Jedná materiálovou
konstantu.36
li jej, vůbec nevadí. Pak spočteme primární
indukčnost:
2
11
NL (3.38)
g) Zvolíme vhodnou proudovou hustotu vinutích (kap.5.36)
Nechceme-li magnetizační proud zanedbat, pak katalogu odečteme magnetickou vodivost jádra (u
feritových jader udává jako konstanta jednotkách nH/záv2
).9. Další možností tuto vodivost změřit.6) vyjádříme počet primárních závitů:
( )
SB
dttu
N
m∆
=
∫ 1
1
max
(3.1). Není-li údaj dispozici, zjistíme
aspoň přibližnou hodnotu materiálu (závisí velikosti sycení, teplotě atd.34)
magnetickou vodivost spočteme.
f) Známe, nebo zjistíme efektivní hodnotu sekundárního proudu I2ef (dáno vlastnostmi zátěže).2.4).35)
∆Bm maximální dovolený rozkmit magnetické indukce jádře (aby nedocházelo přesycení).
h) Navrhneme provedení vodičů přihlédnutím skinefektu.35) ∆Bm buď nebo 2Bm.37)
Průběh magnetizačního proudu určíme dle vztahu (3.9).
d) vztahu (3.21)
spočteme nutné průřezy vodičů S2.
Zanedbáme-li magnetizační proud iµ(t), pak efektivní hodnota primárního proudu bude:
1
2
21
N
N
II efef
= (3.
Pozn.
e) Podle požadovaného transformačního poměru spočteme počet sekundárních závitů N2.
Podle konkrétní aplikace tedy dosazujeme vztahu (3. Pro hloubku vniku měděných vodičů
přibližně platí:
. Důvody odlišného chování transformátoru dvojčinného měniče budou vysvětleny
v kap. bod i). 3.
V závislosti režimu transformátoru magnetická indukce pohybuje mezích:
• např.) dle (3. Podle vztahu (3
