Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 36 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
konci návrhu poznáme, jak dobře jsme velikost jádra zvolili můžeme
chybu napravit, viz.37)
Průběh magnetizačního proudu určíme dle vztahu (3.1).34)
magnetickou vodivost spočteme. jednočinných propustných měničích nebo síťových transformátorů,
pak tedy rozkmit indukce smí být ∆Bm Bm
• +Bm dvojčinných měničů režimu nepřerušovaných proudů,
pak tedy rozkmit indukce smí být ∆Bm 2Bm
Přitom maximální dovolená indukce materiálu jádra (nasycení). Pak spočteme primární
indukčnost:
2
11
NL (3.4).
V závislosti režimu transformátoru magnetická indukce pohybuje mezích:
• např.
Pozn.9). Důvody odlišného chování transformátoru dvojčinného měniče budou vysvětleny
v kap.36)
Nechceme-li magnetizační proud zanedbat, pak katalogu odečteme magnetickou vodivost jádra (u
feritových jader udává jako konstanta jednotkách nH/záv2
).21)
spočteme nutné průřezy vodičů S2. Není-li údaj dispozici, zjistíme
aspoň přibližnou hodnotu materiálu (závisí velikosti sycení, teplotě atd. bod i).: Výše popsané rozdíly režimech transformátoru souvisí velikostí integrační konstanty poč
v rovnici (3.35) ∆Bm buď nebo 2Bm.
Zanedbáme-li magnetizační proud iµ(t), pak efektivní hodnota primárního proudu bude:
1
2
21
N
N
II efef
= (3.6) vyjádříme počet primárních závitů:
( )
SB
dttu
N
m∆
=
∫ 1
1
max
(3.38)
g) Zvolíme vhodnou proudovou hustotu vinutích (kap. 3. Pak můžeme případně vypočítat přesnou
efektivní hodnotu skutečného primárního proudu:
(
+=
T
ef
dt
N
N
titi
T
I
0
2
1
2
21
1
µ
(3.
Podle konkrétní aplikace tedy dosazujeme vztahu (3.36
li jej, vůbec nevadí.35)
∆Bm maximální dovolený rozkmit magnetické indukce jádře (aby nedocházelo přesycení).5. Další možností tuto vodivost změřit.2. Podle vztahu (3.
h) Navrhneme provedení vodičů přihlédnutím skinefektu.) dle (3.
d) vztahu (3.
f) Známe, nebo zjistíme efektivní hodnotu sekundárního proudu I2ef (dáno vlastnostmi zátěže). Pro hloubku vniku měděných vodičů
přibližně platí:
.9. Jedná materiálovou
konstantu.
e) Podle požadovaného transformačního poměru spočteme počet sekundárních závitů N2
