Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 30 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
sycení proudovou hustotu asi 2,5 A/mm2
a kmitočet Hz.
Ze vztahu (3. Čili max.6), lze úměru (3.17) lze proto doplnit:
OMAX SSfP ⋅⋅≈ (3. Jouleovy
ztráty jsou proto úměrné kvadrátu efektivní hodnoty procházejícího proudu jsou dány vztahem:
2
22
2
11 efefR IRIRP (3.
Omezení představují hysterezní vířivé ztráty jádře dále rozptylová indukčnost. obvodu protože čím větší, tím méně závitů potřebujeme
pro dané sycení, viz. Kmitočet však nelze reálného transformátoru zvyšovat nade všechny meze.: Pro jádra plechů křemíkové oceli lze pomocí vztahu (3.2 Ztráty reálném transformátoru
3.
maximum funkce B(t) přímo úměrná maximu funkce časového integrálu primárního napětí. Čili lze napsat:
OMAX
SSP (3. výkon přímo
úměrný kmitočtu. Podrobněji se
s těmito problémy seznámíme následujících kapitolách.
výkon přímo úměrný průřezu mag.18) vidíme, zvyšování pracovního kmitočtu umožňuje přenášet větší výkon při
zachování rozměrů jádra. Má-li pak vinutí vtěsnat okénka jádra, nelze zvyšovat průřez vodiče tím proudovou
zatížitelnost libovolně. tím
větší, čím větší maximum amplituda časového integrálu primárního napětí čím menší průřez
má jádro.20)
. Lze pak přenášet
n-krát větší proud výkon (napětí nezměnila, pouze vzrostl kmitočet).2. týká se
opravdu jen jader, protože při jeho odvození byla uvažována konkrétní závislost pro tato
jádra.
Z hlediska těchto ztrát primární sekundární vinutí chovají jako lineární odpory R2. Díky tomu lze daným průřezem mag.
3.6) také n-krát méně závitů N1, aby sycení zůstalo stejné.
libovolného obsahu vyšších harmonických. složku, periodické kmitočtem ale jinak libovolného tvaru, tj.19)
Ten předpokládá max.
Uvažujme, napětí neobsahuje ss.
Je tedy zřejmé, maximální výkon bude přímo úměrný ploše okénka SO, protože čím větší, tím
tlustší vodiče můžeme použít tím větší proudy (výkon) možno transformovat. Jak bylo vysvětleno kap. závitů N1, abychom nepřekročili maximální sycení jádra.18)
Pozn.17)
Zamyslíme-li nad vztahem (3.1 Jouleovy ztráty vinutí
Jouleovy (ohmické) ztráty vznikají odporu vinutí průchodem proudu.1, nutí nás tyto ztráty snižovat odpor vinutí zvyšováním průřezu vodičů způsobují tak nutné
zvyšování plochy okénka jádra zvětšování celého transformátoru. znamená,
že zvýšíme-li kmitočet n-krát při zachování amplitudy tvaru napětí, klesne maximum integrálu n-krát
a bude moci být dle (3.17) ještě dále doplnit. obvodu průřezem okénka SO
realizovat transformátor schopný přenést jen určitý omezený výkon. Kromě toho max. základem filosofie všech spínaných zdrojů (měničů)
s transformátorem. Vztah (3.
3.6), proto mohou být opět tlustší vodiče.18), uvažováním přímé úměry
mezi odvodit známý vztah:
2
SPMAX
= cm2
] (3. Pak stejném poměru
n můžeme zvýšit průřez vodičů, aniž bychom báli, vinutí nevejde okénka.30
že musíme volit určitý počet prim. Pak maximum časového integrálu takového primárního
napětí (maximum toku, amplituda toku) zcela jistě konečné nepřímo úměrné kmitočtu. vztah (3. Maximální hodnota sycení tj
