Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 30 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Kmitočet však nelze reálného transformátoru zvyšovat nade všechny meze.2.6) také n-krát méně závitů N1, aby sycení zůstalo stejné.
Ze vztahu (3.
maximum funkce B(t) přímo úměrná maximu funkce časového integrálu primárního napětí. obvodu protože čím větší, tím méně závitů potřebujeme
pro dané sycení, viz.
Z hlediska těchto ztrát primární sekundární vinutí chovají jako lineární odpory R2. výkon přímo
úměrný kmitočtu. závitů N1, abychom nepřekročili maximální sycení jádra.19)
Ten předpokládá max. Podrobněji se
s těmito problémy seznámíme následujících kapitolách.
Je tedy zřejmé, maximální výkon bude přímo úměrný ploše okénka SO, protože čím větší, tím
tlustší vodiče můžeme použít tím větší proudy (výkon) možno transformovat. Jak bylo vysvětleno kap. znamená,
že zvýšíme-li kmitočet n-krát při zachování amplitudy tvaru napětí, klesne maximum integrálu n-krát
a bude moci být dle (3.2 Ztráty reálném transformátoru
3.1, nutí nás tyto ztráty snižovat odpor vinutí zvyšováním průřezu vodičů způsobují tak nutné
zvyšování plochy okénka jádra zvětšování celého transformátoru. Pak stejném poměru
n můžeme zvýšit průřez vodičů, aniž bychom báli, vinutí nevejde okénka. týká se
opravdu jen jader, protože při jeho odvození byla uvažována konkrétní závislost pro tato
jádra.20)
. složku, periodické kmitočtem ale jinak libovolného tvaru, tj. Jouleovy
ztráty jsou proto úměrné kvadrátu efektivní hodnoty procházejícího proudu jsou dány vztahem:
2
22
2
11 efefR IRIRP (3. sycení proudovou hustotu asi 2,5 A/mm2
a kmitočet Hz. Maximální hodnota sycení tj.30
že musíme volit určitý počet prim. Čili max. Kromě toho max.
Omezení představují hysterezní vířivé ztráty jádře dále rozptylová indukčnost.6), proto mohou být opět tlustší vodiče.18)
Pozn. vztah (3.: Pro jádra plechů křemíkové oceli lze pomocí vztahu (3. Pak maximum časového integrálu takového primárního
napětí (maximum toku, amplituda toku) zcela jistě konečné nepřímo úměrné kmitočtu.1 Jouleovy ztráty vinutí
Jouleovy (ohmické) ztráty vznikají odporu vinutí průchodem proudu. Čili lze napsat:
OMAX
SSP (3.17)
Zamyslíme-li nad vztahem (3.
Uvažujme, napětí neobsahuje ss. Lze pak přenášet
n-krát větší proud výkon (napětí nezměnila, pouze vzrostl kmitočet).6), lze úměru (3.17) lze proto doplnit:
OMAX SSfP ⋅⋅≈ (3. Vztah (3.17) ještě dále doplnit.
3. Má-li pak vinutí vtěsnat okénka jádra, nelze zvyšovat průřez vodiče tím proudovou
zatížitelnost libovolně.
libovolného obsahu vyšších harmonických.
3.
výkon přímo úměrný průřezu mag. obvodu průřezem okénka SO
realizovat transformátor schopný přenést jen určitý omezený výkon. základem filosofie všech spínaných zdrojů (měničů)
s transformátorem.18) vidíme, zvyšování pracovního kmitočtu umožňuje přenášet větší výkon při
zachování rozměrů jádra.18), uvažováním přímé úměry
mezi odvodit známý vztah:
2
SPMAX
= cm2
] (3. Díky tomu lze daným průřezem mag. tím
větší, čím větší maximum amplituda časového integrálu primárního napětí čím menší průřez
má jádro
