Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 30 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
1, nutí nás tyto ztráty snižovat odpor vinutí zvyšováním průřezu vodičů způsobují tak nutné
zvyšování plochy okénka jádra zvětšování celého transformátoru.6), lze úměru (3. znamená,
že zvýšíme-li kmitočet n-krát při zachování amplitudy tvaru napětí, klesne maximum integrálu n-krát
a bude moci být dle (3. Čili lze napsat:
OMAX
SSP (3. tím
větší, čím větší maximum amplituda časového integrálu primárního napětí čím menší průřez
má jádro. Má-li pak vinutí vtěsnat okénka jádra, nelze zvyšovat průřez vodiče tím proudovou
zatížitelnost libovolně. vztah (3.19)
Ten předpokládá max.
3. obvodu protože čím větší, tím méně závitů potřebujeme
pro dané sycení, viz.20)
.6), proto mohou být opět tlustší vodiče. obvodu průřezem okénka SO
realizovat transformátor schopný přenést jen určitý omezený výkon.
libovolného obsahu vyšších harmonických. Pak stejném poměru
n můžeme zvýšit průřez vodičů, aniž bychom báli, vinutí nevejde okénka.18)
Pozn.18) vidíme, zvyšování pracovního kmitočtu umožňuje přenášet větší výkon při
zachování rozměrů jádra.: Pro jádra plechů křemíkové oceli lze pomocí vztahu (3.2.
výkon přímo úměrný průřezu mag. Jouleovy
ztráty jsou proto úměrné kvadrátu efektivní hodnoty procházejícího proudu jsou dány vztahem:
2
22
2
11 efefR IRIRP (3. Kromě toho max. výkon přímo
úměrný kmitočtu. Jak bylo vysvětleno kap. Pak maximum časového integrálu takového primárního
napětí (maximum toku, amplituda toku) zcela jistě konečné nepřímo úměrné kmitočtu. Vztah (3. Kmitočet však nelze reálného transformátoru zvyšovat nade všechny meze. Lze pak přenášet
n-krát větší proud výkon (napětí nezměnila, pouze vzrostl kmitočet).
Z hlediska těchto ztrát primární sekundární vinutí chovají jako lineární odpory R2.
maximum funkce B(t) přímo úměrná maximu funkce časového integrálu primárního napětí. sycení proudovou hustotu asi 2,5 A/mm2
a kmitočet Hz.6) také n-krát méně závitů N1, aby sycení zůstalo stejné. týká se
opravdu jen jader, protože při jeho odvození byla uvažována konkrétní závislost pro tato
jádra. Podrobněji se
s těmito problémy seznámíme následujících kapitolách.2 Ztráty reálném transformátoru
3. Maximální hodnota sycení tj.
Omezení představují hysterezní vířivé ztráty jádře dále rozptylová indukčnost.18), uvažováním přímé úměry
mezi odvodit známý vztah:
2
SPMAX
= cm2
] (3.17) lze proto doplnit:
OMAX SSfP ⋅⋅≈ (3.
Uvažujme, napětí neobsahuje ss. základem filosofie všech spínaných zdrojů (měničů)
s transformátorem.
3.
Ze vztahu (3.
Je tedy zřejmé, maximální výkon bude přímo úměrný ploše okénka SO, protože čím větší, tím
tlustší vodiče můžeme použít tím větší proudy (výkon) možno transformovat.1 Jouleovy ztráty vinutí
Jouleovy (ohmické) ztráty vznikají odporu vinutí průchodem proudu. Čili max.30
že musíme volit určitý počet prim. Díky tomu lze daným průřezem mag.17)
Zamyslíme-li nad vztahem (3.17) ještě dále doplnit. závitů N1, abychom nepřekročili maximální sycení jádra. složku, periodické kmitočtem ale jinak libovolného tvaru, tj
