Elektronická zařízení potřebují ke své činnosti zdroj elektrické energie a to nejčastěji ve formě stejnosměrného DC výkonu. Postupem času zastarala klasická koncepce napájecích zdrojů proti napájenému zařízení tak mohutně, že disproporce byla nepřiměřená. Proto je možno cca od začátku 70-tých let 20. století pozorovat snahu i renomovaných firem tuto otázku řešit. U nás jsou tyto pokusy spojeny se jménem Ing.Kabeše, ve světě s tak proslulými firmami jako Hewlett§Packard a jiné. Každý napájecí zdroj lze podle Theveninovy věty nahradit sériovým spojením ideálního zdroje napětí a jeho ...
Vydal: FEKT VUT Brno
Autor: UREL - Vlastislav Novotný, Pavel Vorel, Miroslav Patočka
Strana 122 z 139
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
9.
uBE
t
t
t
u1
U1
U1
´
S
S
∆ I
i2
I0
T
I0
N2
N1
i1
t
u2
U1
U1
´
N2
N1
N2
N1
Uvýst
Φ0
Φµ
∆Φ
t
u1
i1
u2
L1
,N1
D
L2
,N2
T
uCE
U1
i2
RZ
CZ
Uvýst
Obr.12, viz.12) vymizela tlumivka, jejíž funkci nyní zastane transformátor.9. Jediný rozdíl tom, stejných magnetických poměrů nyní dosaženo pomocí dvou vinutí
místo původního jednoho době pomocí době pomocí L2).8 týkal proudu tlumivkou (tedy magnetického toku jádře
tlumivky).
Popis činnosti režimu spojitých proudů:
Pojem „spojitost proudu“ kap. Všimněme si,
že původního schématu (obr. Tím dosáhne galvanického
oddělení.
vyp.6 Jednočinný blokující měnič
Schéma zapojení měniče důležité průběhy jsou obr. Vznikl tak transformátor, ovšem režim jeho činnosti takový, magnetické účinky jádře
se podobají tlumivce.9 Jednočinný blokující měnič
a) schéma zapojení
b) průběhy veličin
Základem tohoto měniče „invertující měnič společnou tlumivkou“ kapitoly 8. tok jádra však zůstává stejný jediný).12 průběh φµ(t) obr. 9.
t1
t2
výchozí bod popisu
t
zap. Režim zcela odlišný režimu transformátorů propustných měničích. průběh iL(t) obr.
Princip činnosti vlastně úplně stejný, pokud uvědomíme, jádro nynějšího transformátoru je
magnetováno stejně jako jádro tlumivky obr. Proto „spojitost“ týká tohoto toku (spíš
.122
9. 8. 8. 8. 8. 9. Zde již neexistuje jediný proud (je reprezentován době proudem době t2
proudem i2), mg.8.
Zavedeme opět předpoklad nulového odporu smyčkách indukčností L1a L2, čímž obdržíme průběhy
proudů aproximované šikmými přímkami.8
