Modelování elektromagnetických polí (Přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Jarmila Dědková

Strana 54 z 71

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Pro jednoduchost zápisu budeme předpokládat, Náboj vytvoří povrchu vodičů potenciál zadané hodnoty a 2 1 1 ln ln 2 4 ln ln 2 2 ( a w w τ τ πε πε τ τ πε πε φ − + = = a 2 2 ln , 2 4 w h a h τ φ πε = + odsud a 2 2 22 ln 4 w h a h φτ πε = + .4: Dvouvodičové vedení Matice potenciálových koeficientů 2 ln ln 1 22 ln ln h W a w W hl w a πε ⎡ ⎤ ⎢ ⎥ = ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎦ α .. 6.FEKT Vysokého učení technického Brně Analytické řešení K odvození analytického řešení využijeme dříve odvozených výrazů popisujících intenzitu potenciál pole osamoceného tenkého nabitého vlákna ( ln 2 2 r r v Q r C S r τ τ φ ε πε = , Obr. .4b), důsledku symetrie vedení jsou vlastní kapacity obou vodičů stejné a vzájemnou kapacitu možné vyjádřit jako násobek kapacity vlastní -τ φa h 0V a -τ h τ w τ . Jak vidět Obr. 6. Rovnice pro potenciál vodičů 21 12 1 2 1 1 ln ln 2 2 1 2 ln ln 2 2 h W a w W h w a φ πε πε φ τ τ π πε τ ε τ= = Obr. τ1 φ2 h 0V a -τ2 h -τ1 w τ2 .. 6. . .3: Princip zrcadlení Jak naznačeno obr.4a).3 použijeme princip zrcadlení. Výrazy pro potenciál intenzitu libovolném místě prostoru stanovíme dosazením odvozené konstanty obecných vztahů použitím principu superpozice. 6. Obr. . 6. φ1 W a) φ1 b) 0V C11 φ2 C22 C12 . Výpočet vlastních vzájemných kapacit soustavě elektrod K odvození uvažujme prostoru vodičů obecné hodnoty potenciálů φ1, jim odpovídající náboj τ1, viz. Matice kapacitních koeficientů 1 2 2 2 ln ln 2 2 2ln ln h W l w h W a a π ε− ⎡ ⎤ −⎢ ⎥ = ⎥ ⎢ − ⎣ ⎦ β