Modelování elektromagnetických polí (Přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Jarmila Dědková

Strana 55 z 71

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2 ln W w C C h w aW = Pro vedení délky umístěné vzduchu jsou hodnoty vlastní vzájemné kapacity 11 2 12 2 2 8,854.0,5657 ln 0,1.0,565 10,7 7 pF/mC − = .10 , 2.Modelování elektromagnetických polí 55 11 22 2 , 2 ln l C C hW a w π ε = 11 ln . U vnitřní úlohy musí být hranici oblasti, které hledáme řešení, zadaná hodnota proudu (respektive proudové hustoty), který oblasti vtéká oblasti vytéká 0I , nebo hranice totožná siločarou pole (vektoru nebo E) 0 n φ∂ = ∂ . U vnější úlohy musí mít potenciál nekonečnu konečnou hodnotu.0,4 ln 0,1. Jouleovy ztráty vodivém prostředí 2 z z V V P dVγ=. Po výpočtu pole můžeme vyhodnotit např.0,2. 6. celkový proud řešené oblasti musí být nulový, lineárním prostředí nenulovou konduktivitou platí γ=J . Na rozhraní prostředí různou konduktivitou γ1, musí pole splňovat podmínku 1 2 1 2, n n φ φ φ γ ∂ ∂ = = ∂ ∂ .10 0,4.2 Pole ustálených proudů Výchozí diferenciální rovnice popisující pole ustálených proudů vodivém prostředí rot ⇒=E gradφ= protože vektor nevírového pole lze jej vyjádřit jako gradient skalárního pole, div ⇒=J vektor nezřídlového pole tj. Postupným dosazením dostaneme diferenciální rovnici pro potenciál vodivém prostředí div( grad .0,4 32,1pF/mC C π − = 1 12 2 0,5657 ln 0,4 32,1