Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.
Na rozhraní prostředí různou konduktivitou γ1, musí pole splňovat podmínku
1 2
1 2,
n n
φ φ
φ γ
∂ ∂
= =
∂ ∂
.2 Pole ustálených proudů
Výchozí diferenciální rovnice popisující pole ustálených proudů vodivém prostředí
rot ⇒=E gradφ= protože vektor nevírového pole lze jej vyjádřit jako gradient
skalárního pole, div ⇒=J vektor nezřídlového pole tj.
U vnější úlohy musí mít potenciál nekonečnu konečnou hodnotu.0,2. celkový proud řešené oblasti
musí být nulový, lineárním prostředí nenulovou konduktivitou platí γ=J .Modelování elektromagnetických polí 55
11 22
2
,
2
ln
l
C C
hW
a w
π ε
= 11
ln
.10
0,4.
2
ln
W
w
C C
h w
aW
=
Pro vedení délky umístěné vzduchu jsou hodnoty vlastní vzájemné kapacity
11 2
12
2
2 8,854.
6.10
,
2.
Postupným dosazením dostaneme diferenciální rovnici pro potenciál vodivém
prostředí
div( grad .0,5657
ln
0,1.0,4
ln
0,1.
Po výpočtu pole můžeme vyhodnotit např.
U vnitřní úlohy musí být hranici oblasti, které hledáme řešení, zadaná hodnota proudu
(respektive proudové hustoty), který oblasti vtéká oblasti vytéká
0I ,
nebo hranice totožná siločarou pole (vektoru nebo E)
0
n
φ∂
=
∂
.0,4
32,1pF/mC C
π −
= 1
12
2
0,5657
ln
0,4
32,1.0,565
10,7
7
pF/mC −
= . Jouleovy ztráty vodivém prostředí
2
z z
V V
P dVγ=
