Modelování elektromagnetických polí (Přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Jarmila Dědková

Strana 42 z 71

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
FEKT Vysokého učení technického Brně ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ 0 0 0 1 1 1 1 1 444 333 222 111 d c b a zyx zyx zyx zyx Determinant soustavy roven šestinásobku objemu čtyřstěnu. Oblast uzavřena hranicí kterou jsou krajní body úsečky úlohy, uzavřená křivka uzavřená plocha 3D. Protože dimenze úlohy může být různá, oblast může být 1D (úsečka), (rovina) nebo (objem).4 Sestavení soustavy rovnic Po seznámení způsoby diskretizace aproximace věnujme sestavení rovnic pro neznámé uzlové potenciály φj. platí zde 0 n gradtj. části jednotkovou vnější normálou pro jednoduchost předpokládáme, tvoří siločáry tudíž jen tečnou složku hranici, tj. Hranici lze jednodušším případě rozdělit dvě části nΓΓΓ e Za považujeme elektrody zadaným potenciálem. součtu tvarových funkcí Nj (e) všech prvků společným vrcholem j ( ),,(,, )( zyxNzyxN e jj Potenciál celé oblasti vyjádří pomocí takto sestavených aproximačních funkcí a uzlových hodnot vztahu ∑= ),,(a zyxN jjφφ 4. Hledaná funkce tvar¨ )( 1 1111 )( 1 dzcybxaN e +++= ∆ kde ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ −= ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ −= ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = 444 333 222 1 44 33 22 1 44 33 22 1 44 33 22 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 zyx zyx zyx d yx yx yx c zx zx zx b zy zy zy a Funkce N2 (e) až N4 (e) dostaneme cyklickou záměnou indexů. Potenciál prvku aproximuje z tvarových funkcí prvku uzlových hodnot potenciálu ),,(),,(),,(),,( )( 44 )( 33 )( 22 )( 11 )( zyxNzyxNzyxNzyxN eeeee φφφφφ +++= Aproximační funkce uzlu rovna součtu všech tvarových funkcí uzlu tj.na0 nnnn = ∂ ∂ −=⋅−===⋅ φ φΓΓ uuE