Modelování elektromagnetických polí (Přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Jarmila Dědková

Strana 18 z 71

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
FEKT Vysokého učení technického Brně Obr. rovnice Gaussova věta elektrostatiky Výtok vektoru indukce roven celkovému náboji objemu který uzavřený plochou viz Obr. rovnice zákon kontinuity magnetické indukce Výtok vektoru magnetické indukce uzavřené plochy vždy nulový, viz Obr. 2. 2.11b) ∫ =⋅ S d 0SB div 0=B l Φ dS, un B dl l S B E dS, un dt d I Ψ + dl l S H +J +J (t) ∂ D ∂ t ∂ D ∂ t b)a) b)a) D ρ dS D V D B B dS B . 2.11: výkladu Maxwellovy rovnice 3.10: výkladu Maxwellovy rovnice 2. rovnice Faradayův indukční zákon, zákon elektromagnetické indukce Cirkulace vektoru orientované křivce rovna záporně vzaté časové změně magnetického toku, který prochází plochou ohraničenou křivkou Vzájemná orientace křivky plochy určena stejným pravidlem pravé ruky, jako předchozí rovnici nezávisí na směru vektorů nebo Pravé strany stanovíme tak, nejprve vypočteme magnetický tok směru kladné normály, který pouze funkcí času, tj. Φ(t), tuto funkci derivujeme podle času pak změníme znaménko derivace dt d d l Φ −=⋅∫ rot t ∂ = ∂ B E Obr. 2.11a) Qd S =⋅∫ div ρ=D 4