Numerické modelování elektromagnetických polí se s rozvojem výpočetní techniky a neustále rostoucí výkonností počítačů stalo spolu s optimalizačními technikami nepostradatelnou složkou návrhu konstrukcí nových elektrotechnických a elektronickýchzařízení i zařízení z ostatních oblastí technické praxe. Numerické modelování je také bezesporu nedílnou součástí komplexních analýz chování časoprostorových polí, které jsou důležité pro posouzení nových požadavků na kvalitu zařízení jako je elektromagnetická kompatibilita. Složité problémy řešené v současné technické praxi nelze zvládnout ve většině případů jinými prostředky než pomocí vhodných numerických metod za použití výkonných počítačů.
2. 2.10: výkladu Maxwellovy rovnice
2.11: výkladu Maxwellovy rovnice
3.FEKT Vysokého učení technického Brně
Obr. Φ(t), tuto funkci derivujeme
podle času pak změníme znaménko derivace
dt
d
d
l
Φ
−=⋅∫ rot
t
∂
=
∂
B
E
Obr. rovnice Faradayův indukční zákon, zákon elektromagnetické indukce
Cirkulace vektoru orientované křivce rovna záporně vzaté časové změně
magnetického toku, který prochází plochou ohraničenou křivkou Vzájemná orientace
křivky plochy určena stejným pravidlem pravé ruky, jako předchozí rovnici nezávisí
na směru vektorů nebo Pravé strany stanovíme tak, nejprve vypočteme magnetický
tok směru kladné normály, který pouze funkcí času, tj.11b)
∫ =⋅
S
d 0SB div 0=B
l
Φ
dS, un
B
dl
l S
B
E
dS, un
dt
d
I
Ψ
+
dl
l S
H
+J
+J
(t)
∂ D
∂ t
∂ D
∂ t
b)a)
b)a) D
ρ
dS
D V
D
B
B
dS
B
.11a)
Qd
S
=⋅∫ div ρ=D
4. 2. 2. rovnice Gaussova věta elektrostatiky
Výtok vektoru indukce roven celkovému náboji objemu který uzavřený
plochou viz Obr. rovnice zákon kontinuity magnetické indukce
Výtok vektoru magnetické indukce uzavřené plochy vždy nulový, viz Obr
