Metody pro analýzu vlastností přenosových vedení

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Tato práce se zabývá rešerší dostupné literatury v oblasti teorie přenosových vedení aověření možnosti simulace dějů na těchto vedeních pomocí vhodného simulačního programu. Zpočátku jde o seznámení s parametry a ději, které charakterizují vedení a jsou důležité pro pochopení dané problematiky. Tyto parametry jsou následně měřeny a srovnávány s průběhy ze simulací programem PSpice. V další části práce je čtenář seznámen se základy reflektometrie a možnostmi detekce poruch na přenosových vedeních a to jak pomocí základních reflektometrických metod TDR a FDR, tak idalších metod OTDR, MSR a PD-FDR. Pro metody TDR, FDR a MSR byly provedeny experimentální měření se zaměřením na určení polohy různých typů poruch na testovaném vedení..

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Dalibor Žůrek

Strana 17 z 99

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Obr. cosh 1 cosh )( )( 0 0 xI xV xxinh Z xinhZx xI xV P P                s s (16) , kde jsou fázory napětí proudu začátku vedení. Homogenní vedení vyznačenými okrajovými podmínkami. Fázor napětí proudu homogenního vedení vzdálenosti která označuje vzdálenost libovolného místa homogenním vedení konce vedení, potom vyjádřen rovnicí )( )( .3 Teorie přenosového vedení časové oblasti (TD-TLT) Vytknutím nebo rovnic (3) (4) získá vztah 0 ),( ),( )( 2 2 2 2                txI txV t LC t RCLGRG x , (18) což jsou vlnové rovnice pro V(x, I(x, t). cosh 1 cosh )( )( 0 0 yI yV yyinh Z yinhZy yI yV K K              s s (17) , kde jsou fázory napětí proudu konci vedení. Pro bezeztrátové vedení pak platí vztah 0 ),( ),( 2 2 2 2             txI txV t LC x , (19) Řešením V(x, pro šíření vlny směru x   je )cos(),( tkxVtxV  (20) , kde amplituda signálu [V], směr šíření, úhlová frekvence [rad/s] t je doba šíření [s].6 )( )( . 1. Pokud nebudeme uvažovat rovnicích (3) (4) odpor vodivost získáme přenosové rovnice pro ideální (bezeztrátové) vedení x txI L x txV       ),(),( a (21)