Metody pro analýzu vlastností přenosových vedení

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Tato práce se zabývá rešerší dostupné literatury v oblasti teorie přenosových vedení aověření možnosti simulace dějů na těchto vedeních pomocí vhodného simulačního programu. Zpočátku jde o seznámení s parametry a ději, které charakterizují vedení a jsou důležité pro pochopení dané problematiky. Tyto parametry jsou následně měřeny a srovnávány s průběhy ze simulací programem PSpice. V další části práce je čtenář seznámen se základy reflektometrie a možnostmi detekce poruch na přenosových vedeních a to jak pomocí základních reflektometrických metod TDR a FDR, tak idalších metod OTDR, MSR a PD-FDR. Pro metody TDR, FDR a MSR byly provedeny experimentální měření se zaměřením na určení polohy různých typů poruch na testovaném vedení..

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: Dalibor Žůrek

Strana 16 z 99

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
jsou nulové. Pro takovéto bezeztrátové vedení potom charakteristická impedance kabelu dána touto rovnicí: C L Z (15) Vlnová impedance spolu konstantou šíření také společně nazývají provozními parametry vedení. Obr. Tato konstanta jednou veličin, která charakterizuje vlastnosti homogenního vedení a je dána vztahem )). Závislost charakteristické impedance kmitočtu. Z předešlého lze dojít rovnici, která vyjadřuje fázor napětí proudu obecném místě homogenního vedení zavedení hyperbolických funkcí následující tvar . 4. Tato konstanta druhou veličinou popisující vlastnosti homogenního vedení nazývá vlnovou impedancí vedení [1]: CjG LjR Z     0 (14) , kde úhlová frekvence [rad/s], sériový odpor [Ω/m], sériová indukčnost [H/m], vodivost [Ω-1 /m] kapacita [F/m]. Integrační konstanty vztahů (11) (13) určíme okrajových podmínek, kterými jsou známé napětí proud začátku vedení nebo konci vedení.(( CjGLjRj   (12) , kde konstanta útlumu fázová konstanta. Vlnová impedance je frekvenčně závislá, což vidět Obr.5 , kde jsou integrační konstanty konstanta šíření přenosového vedení. Pro rovnici (10) řešení obdobné jako pro (11), liší pouze integračními konstantami: zz e Z B e Z A zI   00 )( (13) , kde komplexní konstanta. Obě konstanty jsou frekvenčně závislé. Ideální přenosové vedení bezeztrátové, tzn