|
Kategorie: Diplomové, bakalářské práce |
Tento dokument chci!
Tato práce se zabývá rešerší dostupné literatury v oblasti teorie přenosových vedení aověření možnosti simulace dějů na těchto vedeních pomocí vhodného simulačního programu. Zpočátku jde o seznámení s parametry a ději, které charakterizují vedení a jsou důležité pro pochopení dané problematiky. Tyto parametry jsou následně měřeny a srovnávány s průběhy ze simulací programem PSpice. V další části práce je čtenář seznámen se základy reflektometrie a možnostmi detekce poruch na přenosových vedeních a to jak pomocí základních reflektometrických metod TDR a FDR, tak idalších metod OTDR, MSR a PD-FDR. Pro metody TDR, FDR a MSR byly provedeny experimentální měření se zaměřením na určení polohy různých typů poruch na testovaném vedení..
Pro šíření vlny směru xy
potom platí vztah
)(),( vtxftxV (29)
Obecné vztahy pro šíření proudu jsou potom následující
),(
1
)(
1
),(
00
txV
Z
vtxf
Z
txI (30)
),(
1
)(
1
),(
00
txV
Z
vtxf
Z
txI (31)
Výše uvedeným řešením napětí proudů, které mají obecný tvar vlny, odpovídají
. (25)
kde úhlová frekvence [rad/s], rychlost světla 3.
Pro šíření napětí směru xy
potom platí rovnice
)cos(),( tkxVtxV (26)
a ekvivalentně tomu pro šíření proudu platí
),(
1
)cos(),(
0
0 txV
Z
tkxV
L
C
txI (27)
Záporné znaménko zde proto, magnetické pole vlny, která šíří směru y
je opačné magnetickému poli vlny, která šíří směru x
.7
x
txV
C
x
txI
),(),(
, (22)
ze kterých lze odvodit korespondující I(x, t)
),(
1
)cos(),(
0
0 txV
Z
tkxV
L
C
txI (23)
Substitucí (7) získá tzv.
Řešení rovnic (20) (25) reprezentuje šíření vlny směru x
, protože jak narůstá
čas, musí narůstat také cílem zachovat fázi tkx konstanta.
Obecně platí, šíření vlny napětí libovolného tvaru směru x
může být zapsáno
jako
)(),( vtxftxV (28)
kde rychlost šíření vlny vedením [m/s], délka vedení [m] doba šíření
vlny [s]. disperzní vztah
LCk 22
(24)
Rychlost šíření vlny vedením definována vztahem
r
c
LCk
v
1
.108
m/s) je
relativní permitivita vedení
