V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Poměr mezi délkou kružnice jejím poloměrem zde různý 2π, prostorová geometrie rotujícího
http://astronuklfyzika.10.r.Ullmann V. Jsou-li měřicí tyče
i samotný disk dostatečně tuhé, lze roztažení odstředivou silou zanedbat pozorovatel na
rotujícím kotouči pomocí radiálně přikládaných měřících tyčí naměří stejný poloměr disku jako
kdyby rotace nebylo.
Pozorovatel, který pomocí (dostatečně krátkých) měřících tyčí měří rozměry tohoto kruhového
disku, změří jeho poloměr obvod 2πr souladu Eukleidovou geometrií. Avšak Minkowskiho pseudoeukleidovském prostoročase
speciální teorie relativity neinerciálních vztažných soustavách geometrie trojrozměrného
prostoru stává neeukleidovskou! Snadno lze ukázat rotující vztažné soustavě (obr. hlediska inerciální vztažné soustavy STR prostor
(trojrozměrný) Eukleidovu geometrii.
√(1 ω2r2/c2)
Obr.
Vraťme ještě neinerciálním soustavám.2.l).cz/Gravitace2-1. Sleduje-li však inerciální pozorovatel měřící tyče, které experimentátor
na rotujícím disku přikládá jeho obvodu účelem změření délky obvodu pak tyto tyče se
pohybují směru své délky obvodovou rychlostí ω.: OBECNÁ TEORIE RELATIVTITY fyzika gravitace
Einsteinovy rovnice. Vznik neeukleidovské geometrie prostoru neinerciální vztažné soustavě.2.
b) Při měření rotujícím disku jsou obvodové měřící tyče (na rozdíl nezměněných radiálních tyčí) zkráceny
vlivem Lorentzovy kontrakce délek, obvod jich proto "vejde" více poměr mezi délkou kružnice jejím
poloměrem bude větší než prostorové měření vykazuje neeukleidovskou geometrii.1.
a) Mezi poloměrem obvodem kruhového nerotujícího disku platí běžný vztah 2πr.2008 12:14:35]
. Pozorovatel rotujícím disku proto zjistí, mezi
poloměrem obvodem kruhového disku platí vztah
2π r
l ---------------- . Mějme
zpočátku nerotující rovný kotouč, jehož střed tvoří počátek inerciální vztažné sonstavy Š. Pak disk roztočíme
kolem jeho středu úhlovou rychlostí vzhledem inerciální vztažné soustavě. Podle speciální teorie relativity bude každá
taková tyč √(1-ω2r2/c2) krát kratší než klidu.htm 10) [15
