V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
: OBECNÁ TEORIE RELATIVTITY fyzika gravitace
disku neeukleidovská. Závislost běhu času místě neinerciálních soustavách. Opět dobře vidět příkladu
rotující vztažné soustavy (obr.
rC.
K tomu, aby inerciální soustavě dvoje hodiny identické konstrukce šly různě rychle třeba, aby se
vůči sobě pohybovaly. Podle Lorentzovy transformace (dilatace času) půjdou hodiny pomaleji hodiny ještě
http://astronuklfyzika.cz/Gravitace2-1. Geometrie čtyřrozměrného prostoročasu
zde však zůstává eukleidovská vhodnou transformací lze vždy vrátit inerciální soustavě s
(psedo)kartézskými prostoročasovými souřadnicemi. neinerciální vztažné soustavě však hodiny nacházející různých místech
mohou jít různě rychle tehdy, když jsou vzhledem sobě klidu.2008 12:14:35]
.Ullmann V.2.
a) Hodiny umístěné různých místech nerotujícího disku jdou stejně rychle ukazují stejný čas. Prostoročas zůstává speciální teorii
relativity neinerciálních soustav pevnou "scénou" níž odehrávají fyzikální děje, přičemž na
vlastnosti samotného prostoročasu tyto fyzikální děje nijak nepůsobí.htm 10) [15. Prohlásí, tyto setrvačné síly odchylují geometrii prostoru Eukleidovy, přičemž
míra této neeukleidovosti (zakřivení) prostoru dána velikostí těchto setrvačných sil, tj. Vnější inerciální pozorovatel vysvětlí kinematicky pomocí Lorentzových
kontrakcí speciální teorie relativity, zatímco vnitřní pozorovatel rotující spolu diskem (pro něhož
budou všechny části disku klidu) bude považovat důsledek "setrvačných" sil působících na
všechna tělesa.
Tedy prostorová geometrie neinerciálních vztažných soustavách není obecně eukleidovská, nelze
zde sestrojit kartézskou soustavu prostorových souřadnic.2).
b) Pokud jsou (identické) hodiny upevněny různých vzdálenostech středu rotujícího disku, budou se
pohybovat různou obvodovou rychlostí vykazovat různou relativistickou dilataci času (hodiny půjdou stejně
jako bez rotace, hodiny půjdou pomaleji ještě pomaleji) hlediska vnitřního pozorovatele čas různých
místech plyne různě rychle.
Obr.10. odstředivou
silou ω2r.2.rB hodiny ještě větší rychlost ω.2. Mějme kotouč rotující rychlostí (to bude neinerciální vztažná
soustava němž jsou středu rotace upevněny hodiny vzdálenosti hodiny ještě
větší vzdálenosti středu další hodiny hlediska inerciální soustavy počátkem středu
rotace) budou hodiny klidu, hodiny budou mít rychlost ω
