Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 429 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Podobně jako elektrodynamice zavádějí dodatečné podmínky ψik ,k 0 analogické Lorentzově podmínce.d/dτ(ψikdxk/dτ) (dxk/dτ). Tedy čas (chod standartních hodin) daném místě závisí nejen rychlosti jejich pohybu, ale potenciálech gravitačního pole tomto místě; podobně gravitační pole ovlivňuje i délková měřítka.(∂ψkl/∂xi)] (2. geometrické terminologii znamená, gravitační pole ovlivňuje geometrické vlastnosti prostoročasu prostoročas stává obecně zakřiveným Riemannovským. Protože přesný výraz pro tenzor energie-hybnosti gravitačního pole bylo možno určit jen základě přesných rovnic pole, které rámci dané teorie nejsou známy, třeba užít metody postupných aproximací. Rovnice pohybu testovacích částic gravitačním poli (2.3b) Ani speciálně relativistická tenzorová teorie gravitace ještě není dokonalá správná: plyne ní diferenciální zákon zachování Tik (m),k= který nebere úvahu gravitační pole mohl platit jen tehdy, kdyby nebylo žádné gravitační působení.10.(dxl/dτ). Tenzor energie-hybnosti gravitačního pole oTik (g) vypočítaný rovnic (2.3a), z této rovnice první aproximaci spočte nový (upřesněný) tenzor energie-hybnosti 1Tik (g), jehož použitím rovnicích (2. Gupta [111] ukázal, tato cesta již může vést k uspokojivé relativistické teorii gravitace.3a) již nelineární (viz §2.3b) měl být celkovým tenzorem energie-hybnosti včetně gravitačního pole. Tímto postupem lze získat když jsou zde problémy s jednoznačností) správné Einsteinovy rovnice gravitačního pole, které jsou rozdíl výchozích rovnic (2.ηik dxidxk.cz/Gravitace2-1.Ullmann V.htm 10) [15. V dalším uvidíme, tomuto závěru (který zde plyne poměrně komplikovaného rozboru speciálně relativistické teorie gravitace) lze dojít přímo základě jednoduchých úvah o univerzálnosti gravitace teprve potom odvodit již rovnou správné rovnice gravitačního pole - http://astronuklfyzika.3a) vznikne druhá aproximace ještě přesnějším tenzorem energie-hybnosti gravitačního pole 2Tik (g) tak dál.3b) zde totiž ukazuje, těchto světočárách není splněna speciálně relativistická podmínka ηik(dxi/dτ)(dxk/dτ) -c2 vlastní čas zde již nesouvisí prostoročasovými souřadnicemi vztahem dτ2 (1/c). Element prostoročasového intervalu tím vlastní čas) dán vztahem ds2 -c2dτ2 gik(x)dxidxk, kde gik = ηik (2G/c2)ψik. Dospíváme tak k poznatku, uspokojivý výklad gravitačních jevů vyžaduje revizi základních fyzikálních pojmů speciální teorie relativity, včetně nového pohledu strukturu prostoru času [247].2008 12:14:35] . skutečnosti ale musí platit zákon zachování (Tik (m) Tik (g)),k pro celkový (úhrnný) tenzor energie-hybnosti, který zahrnuje též energii hybnost gravitačního pole.3a) nulté aproximaci přidá pravé straně (2.: OBECNÁ TEORIE RELATIVTITY fyzika gravitace kde Tik (m) tenzor energie-hybnosti všech těles, látek polí výjimkou samotného pole gravitačního. Tedy zdroj pravé straně rovnice (2.5). Rovnice pohybu testovací částice jsou d2xi/dτ2 (G/c2) [2. To ale neznamená, gravitační jevy lze uspokojivě popsat rámci speciální teorie relativity