V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
dxα/dτdxβ/dτ Tenzor
energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je
Tik . Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ.
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p
(vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti
Jik . Rovnice (1.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru. Obecně, celková
čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem
pi (1/c) Tik dSk
přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor.
Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako
nekoherentní prach.c2uα
(α 1,2,3).cz/Gravitace1-6.10.106'')
kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle
první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem.
Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je
http://astronuklfyzika.Ullmann V.
Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J.
Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element
je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. takové
vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule,
takže T°α hustota energie T°°= ρ.c.ui, takže T°α ρ.htm (34 38) [15.106) pak ekvivalentní tvrzení,
že tato 4-hybnost zachovává.c2.: Gravitace její místo fyzice
(1.2008 12:14:32]
. Hustota energie T°°=ρ.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ. Aby platil zákon zachování
momentu hybnosti Jik
,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí,
aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki). Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti
obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice
(1.
Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm
