V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
106) pak ekvivalentní tvrzení,
že tato 4-hybnost zachovává.2008 12:14:32]
.htm (34 38) [15. takové
vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule,
takže T°α hustota energie T°°= ρ.
Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je
http://astronuklfyzika.
Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako
nekoherentní prach.c.10.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru.: Gravitace její místo fyzice
(1.
Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm. Obecně, celková
čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem
pi (1/c) Tik dSk
přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor.ui, takže T°α ρ.c2. Rovnice (1.dxα/dτdxβ/dτ Tenzor
energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je
Tik .
Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J. Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti
obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice
(1.c2uα
(α 1,2,3). Hustota energie T°°=ρ.106'')
kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle
první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem.cz/Gravitace1-6.
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p
(vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti
Jik .Ullmann V.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ.
Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element
je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. Aby platil zákon zachování
momentu hybnosti Jik
,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí,
aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki). Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ
