V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
106) pak ekvivalentní tvrzení,
že tato 4-hybnost zachovává.c2.Ullmann V.ui, takže T°α ρ.10.c.cz/Gravitace1-6. Hustota energie T°°=ρ.c2uα
(α 1,2,3).: Gravitace její místo fyzice
(1.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ.106'')
kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle
první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem.
Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element
je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. Rovnice (1.
Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je
http://astronuklfyzika.2008 12:14:32]
. Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ. Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti
obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice
(1.
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p
(vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti
Jik .
Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm. Obecně, celková
čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem
pi (1/c) Tik dSk
přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule,
takže T°α hustota energie T°°= ρ.
Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J.dxα/dτdxβ/dτ Tenzor
energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je
Tik .
Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako
nekoherentní prach. Aby platil zákon zachování
momentu hybnosti Jik
,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí,
aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki).htm (34 38) [15. takové
vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p
