Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 418 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p (vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti Jik .: Gravitace její místo fyzice (1. Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je http://astronuklfyzika. Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru. Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm.c.dxα/dτdxβ/dτ Tenzor energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je Tik .106) pak ekvivalentní tvrzení, že tato 4-hybnost zachovává.c2. takové vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p. Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. Rovnice (1.htm (34 38) [15.10.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule, takže T°α hustota energie T°°= ρ. Hustota energie T°°=ρ.ui, takže T°α ρ.Ullmann V.c2uα (α 1,2,3). Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ. Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako nekoherentní prach.cz/Gravitace1-6.2008 12:14:32] . Aby platil zákon zachování momentu hybnosti Jik ,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí, aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki).106'') kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes uzavřenou plochu ohraničující tento objem. Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice (1. Obecně, celková čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem pi (1/c) Tik dSk přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor