V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule,
takže T°α hustota energie T°°= ρ.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ.
Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako
nekoherentní prach.106) pak ekvivalentní tvrzení,
že tato 4-hybnost zachovává. Obecně, celková
čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem
pi (1/c) Tik dSk
přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor.
Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je
http://astronuklfyzika.
Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm. Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti
obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice
(1.c2. takové
vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p. Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ.c.dxα/dτdxβ/dτ Tenzor
energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je
Tik .
Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element
je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech.106'')
kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle
první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem. Hustota energie T°°=ρ.htm (34 38) [15.cz/Gravitace1-6.c2uα
(α 1,2,3).Ullmann V. Aby platil zákon zachování
momentu hybnosti Jik
,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí,
aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki).10.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru.2008 12:14:32]
.
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p
(vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti
Jik .ui, takže T°α ρ. Rovnice (1.: Gravitace její místo fyzice
(1.
Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J
