Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 418 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice (1. Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je http://astronuklfyzika.cz/Gravitace1-6.106) pak ekvivalentní tvrzení, že tato 4-hybnost zachovává.106'') kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes uzavřenou plochu ohraničující tento objem.c2. Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p (vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti Jik .2008 12:14:32] . Obecně, celková čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem pi (1/c) Tik dSk přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor. Rovnice (1.Ullmann V.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule, takže T°α hustota energie T°°= ρ.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ. Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ.c2uα (α 1,2,3). takové vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p.10. Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru.: Gravitace její místo fyzice (1.c. Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J.htm (34 38) [15. Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako nekoherentní prach. Aby platil zákon zachování momentu hybnosti Jik ,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí, aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki).ui, takže T°α ρ. Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. Hustota energie T°°=ρ.dxα/dτdxβ/dτ Tenzor energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je Tik