V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
c2uα
(α 1,2,3). Podobně druhá rovnice říká, změna hybnosti
obsažené objemu jednotku času rovna proudu hybnosti přes ohraničující plochu Rovnice
(1.c2 hustota proudu hybnosti Tαβ ρ.htm (34 38) [15.: Gravitace její místo fyzice
(1.106'') vyjadřují zákon zachování energie hybnosti integrálním tvaru.ui, takže T°α ρ. takové
vztažné soustavě tenzor napětí bude roven p.
Tenzor energie-hybnosti ideální kapaliny klidové vztažné soustavě tedy je
http://astronuklfyzika.106'')
kde integrály pravé straně berou přes uzavřenou plochu obklopující objem Podle
první těchto rovnic rychlost změny energie obsažené objemu rovna toku energie přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem.
Obyčejný (trojrozměrný) vektor momentu hybnosti klasické mechaniky, definovaný jako p
(vektorový součin), STR nahrazuje obecnějším 4-tenzorem momentu hybnosti
Jik . Aby platil zákon zachování
momentu hybnosti Jik
,k musí být (xiTkm xkTim),m kromě zákona (1,106) tomu zapotřebí,
aby tenzor energie-hybnosti byl symetrický (Tik Tki).dxα/dτdxβ/dτ Tenzor
energie-hybnosti nekoherentního prachu tedy je
Tik .
Použijeme-li při sledování ideální kapaliny vztažnou soustavu níž uvažovaný objemový element
je klidu, bude platit Pascalův zákon podle něhož tlak stejný všech směrech. Hustota energie T°°=ρ.c2.
Pro kontinuum Jik ň(xidpk -xkdpi) (1/c) ň(xiTkm xkTim)dSm. Rovnice (1.Ullmann V.δ =Tαβ hustota hybnosti zde rovna nule,
takže T°α hustota energie T°°= ρ. Obecně, celková
čtyřhybnost pomocí tenzoru energie-hybnosti vyjádřena integrálem
pi (1/c) Tik dSk
přes hyperplochu zahrnující celý trojrozměrný prostor.
Nejjednodušším typem kontinua soubor vzájemně neinteragujících částic označovaný jako
nekoherentní prach.c.
Je antisymetrický tenzor, jehož prostorové složky jsou rovny složkám trojrozměrného vektoru J.2008 12:14:32]
.10.106) pak ekvivalentní tvrzení,
že tato 4-hybnost zachovává.cz/Gravitace1-6. Hustota čtyřhybnosti částic takové soustavě pak ρ
