V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
93)
podle níž integrál divergence vektoru přes nějaký objem roven toku tohoto vektoru přes
uzavřenou plochu ohraničující tento objem, čtyřrozměrném prostoročase zobecňuje na
tvar
(1.cz/Gravitace1-6.∂/∂y +k.
Gaussova věta vektorové analýzy trojrozměrném Eukleidovském prostoru
(1.∂/∂z Prostoročasovým zobecněním Laplaceova diferenciálního operátoru ∂2/∂x2
+ ∂2/∂y2 ∂2/∂z2 d'Alembertův operátor
(1.dt.htm (28 38) [15.90)
Čtřdivergencí vektorového pole Ai(xk) rozumí skalární pole
Ai
,i ∂Ai/∂xi ∂A°/∂t div (1.t.10.
Diferenciální operátor ∂/∂xi výhodné označovat prostě indexem čárkou ",i což podstatně
zjednodušuje zápis takových vztahů. Operátor ∂/∂xi zobecněním Hamiltonova operátoru ∂/
∂x j.
http://astronuklfyzika.Ullmann V.dy.91)
analogicky 4-divergencí tenzorového pole Tik čtyřvektor (vektorové pole) Tik
,k ∂Tik/∂xk.: Gravitace její místo fyzice
4-gradient skalárního pole ϕ(xi) definuje jako čtyřvektor, jehož kovariantní složky jsou
(1.dz, podobně dS2 dS3.93')
kde dx0dx1dx2dx3 c.2008 12:14:32]
.dV element 4-objemu prostoročase dSi jsou složky 4-vektoru
elementu hyperplochy ohraničující 4-objem přes který integruje levé straně; dS°
=dx1dx2dx3 dV, dS1 dx0dx2dx3 c.92)
Tedy ϕ,i
,i ∂2ϕ/∂x2 ∂2ϕ/∂y2 ∂2ϕ/∂z2 (1/c2) ∂2ϕ/∂t2
