V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Ullmann V. Einsteinova sumačního pravidla, podle něhož přes každý index,
vyskytující součinu dvakrát, provádí sčítání, přičemž sumační symbol vynechává.. Aby byl splněn princip stálé rychlosti světla, musí tato transformace
dále vyhovovat podmínce
s2 ηik ηik x'i x'k s'2
(1.
Například i=0Σ3
AiAi A°Ao+A1A1+A2A2+A3A3 AiAi; zjednodušení zápisu evidentní.: Gravitace její místo fyzice
indexy i,j,k,. Čistě prostorové
souřadnice komponenty budeme opatřovat řeckými indexy α,β,. (x°,x1,x2,x3)., probíhajícími hodnoty
1,2,3; např.
Výraz pro prostoročasový interval (1.. Při zápise algebraických operací těmito indexovanými veličinami je
velmi výhodné používat tzv.87) jsou
čtyřrozměrným vyjádřením obecných Lorentzových transformací mezi inerciálními soustavami a
S'.1) speciální tvar
gik ηik ş
/ \
;
| |
| |
\ /
ηik někdy nazývá Minkowského metrický tenzor.cz/Gravitace1-6.84)
v níž metrický tenzor gik (viz §2. Jestliže souřadnice čas měříme takovým způsobem, při t=t'=0 počátky kartézských souřadnic
http://astronuklfyzika.10.2008 12:14:32]
.
Přechod inerciální soustavy souřadnicemi (x°,x1,x2,x3) soustavě souřadnicemi x'i ş
(x'°,x'1,x'2,x'3) musí být lineární transformací prostoročasových souřadnic
x'i k=0Σ3
ai
k ai
k i=0,1,2,3 (1., které nabývají hodnoty 0,1,2,3; např. Transformace xi→x'i (1.86)
(ai
k jsou konstanty nezávislé x), protože podle principu relativity částice, pohybující se
rovnoměrně přímočaře inerciální soustavě musí rovnoměrně přímočaře pohybovat hlediska
každé jiné inerciální soustavy S'..,µ,ν,...83) STR speciálním případem obecné kvadratické formy
ds2 gik dxi dxk ηik dxi dxk (1.87)
invariantnosti intervalu.,m,n,..htm (24 38) [15..86) vyhovující podmínce (1. xαş (x1,x2,x3).
