V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
..87) jsou
čtyřrozměrným vyjádřením obecných Lorentzových transformací mezi inerciálními soustavami a
S'.Ullmann V. Einsteinova sumačního pravidla, podle něhož přes každý index,
vyskytující součinu dvakrát, provádí sčítání, přičemž sumační symbol vynechává..htm (24 38) [15.83) STR speciálním případem obecné kvadratické formy
ds2 gik dxi dxk ηik dxi dxk (1.1) speciální tvar
gik ηik ş
/ \
;
| |
| |
\ /
ηik někdy nazývá Minkowského metrický tenzor.cz/Gravitace1-6.86) vyhovující podmínce (1.87)
invariantnosti intervalu. Při zápise algebraických operací těmito indexovanými veličinami je
velmi výhodné používat tzv.., které nabývají hodnoty 0,1,2,3; např.2008 12:14:32]
. Aby byl splněn princip stálé rychlosti světla, musí tato transformace
dále vyhovovat podmínce
s2 ηik ηik x'i x'k s'2
(1., probíhajícími hodnoty
1,2,3; např..
Například i=0Σ3
AiAi A°Ao+A1A1+A2A2+A3A3 AiAi; zjednodušení zápisu evidentní.86)
(ai
k jsou konstanty nezávislé x), protože podle principu relativity částice, pohybující se
rovnoměrně přímočaře inerciální soustavě musí rovnoměrně přímočaře pohybovat hlediska
každé jiné inerciální soustavy S'. Čistě prostorové
souřadnice komponenty budeme opatřovat řeckými indexy α,β,. xαş (x1,x2,x3).84)
v níž metrický tenzor gik (viz §2. Jestliže souřadnice čas měříme takovým způsobem, při t=t'=0 počátky kartézských souřadnic
http://astronuklfyzika..,m,n,..
Přechod inerciální soustavy souřadnicemi (x°,x1,x2,x3) soustavě souřadnicemi x'i ş
(x'°,x'1,x'2,x'3) musí být lineární transformací prostoročasových souřadnic
x'i k=0Σ3
ai
k ai
k i=0,1,2,3 (1.: Gravitace její místo fyzice
indexy i,j,k,.,µ,ν,.
Výraz pro prostoročasový interval (1.10.. (x°,x1,x2,x3). Transformace xi→x'i (1
