V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
.. Čistě prostorové
souřadnice komponenty budeme opatřovat řeckými indexy α,β,.87) jsou
čtyřrozměrným vyjádřením obecných Lorentzových transformací mezi inerciálními soustavami a
S'. Transformace xi→x'i (1. Einsteinova sumačního pravidla, podle něhož přes každý index,
vyskytující součinu dvakrát, provádí sčítání, přičemž sumační symbol vynechává. (x°,x1,x2,x3).
Například i=0Σ3
AiAi A°Ao+A1A1+A2A2+A3A3 AiAi; zjednodušení zápisu evidentní.1) speciální tvar
gik ηik ş
/ \
;
| |
| |
\ /
ηik někdy nazývá Minkowského metrický tenzor.84)
v níž metrický tenzor gik (viz §2.. Při zápise algebraických operací těmito indexovanými veličinami je
velmi výhodné používat tzv.., probíhajícími hodnoty
1,2,3; např.86)
(ai
k jsou konstanty nezávislé x), protože podle principu relativity částice, pohybující se
rovnoměrně přímočaře inerciální soustavě musí rovnoměrně přímočaře pohybovat hlediska
každé jiné inerciální soustavy S'.2008 12:14:32]
. Jestliže souřadnice čas měříme takovým způsobem, při t=t'=0 počátky kartézských souřadnic
http://astronuklfyzika.,m,n,.
Přechod inerciální soustavy souřadnicemi (x°,x1,x2,x3) soustavě souřadnicemi x'i ş
(x'°,x'1,x'2,x'3) musí být lineární transformací prostoročasových souřadnic
x'i k=0Σ3
ai
k ai
k i=0,1,2,3 (1.83) STR speciálním případem obecné kvadratické formy
ds2 gik dxi dxk ηik dxi dxk (1...86) vyhovující podmínce (1.htm (24 38) [15.: Gravitace její místo fyzice
indexy i,j,k,., které nabývají hodnoty 0,1,2,3; např. xαş (x1,x2,x3)..Ullmann V.10.
Výraz pro prostoročasový interval (1..,µ,ν,.cz/Gravitace1-6. Aby byl splněn princip stálé rychlosti světla, musí tato transformace
dále vyhovovat podmínce
s2 ηik ηik x'i x'k s'2
(1.87)
invariantnosti intervalu
