Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 394 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
V + B Řešením této soustavy čtyř rovnic dostaneme pro transformační koeficienty (1.68) Dosazením podmínky invariantnosti intervalu (1.67) dostaneme (A2-c2P2)x2 2(AB-c2PQ)x. A.htm (10 38) [15.t (B2-c2Q2) c2.69) Tato transformace, která zobecňuje Galileiho transformaci (1.t,y=0,z=0) hlediska zatímco hlediska stále O'= (x'=0,y'=0,z'=0). Tento vztah musí být splněn identicky všech místech prostoru každém čase, takže musejí sobě rovnat koeficienty obou stranách: A2-c2P2 AB-c2PQ c2Q2 .cz/Gravitace1-6.2008 12:14:32] .Einstein však své speciální teorii relativity podal obecné odvození těchto transformací ukázal, nejedná jen nějakou zvláštnost konkrétního (elektromagnetického) pole, ale řídí jimi všechna pole veškerý pohyb jsou vyjádřením strukturních vlastností prostoru času. Lorentz Poincaré totiž ještě před vznikem speciální teorie relativity ukázali, Maxwellovy rovnice elektromagnetického pole zachovávají stejný tvar dvou vzájemně pohybujících inerciálních soustavách tehdy, jestliže mezi těmito soustavami platí nikoliv jednoduché Galileiho transformace, ale složitější transformace (1. A.V.Ullmann V.69) nazývané nyní Lorentzovy transformace.: Gravitace její místo fyzice důvodů jako předtím intervalu nezávisí x,y,z,t může být funkcí pouze Koeficient zde tedy (opět vzhlesem nerozlišitelnosti obou soustav) roven jedné, takže souřadnice kolmé směr pohybu nemění: y'= z'= Hledaná speciální transformace bude mít tedy (vzhledem linearitě) tvar x' (1.t2 . http://astronuklfyzika. Po dosazení (1.64) zaručuje splnění obou základních postulátů STR, nazývá Lorentzova transformace. Čtvrtou rovnici zízkáme toho, soustava vůči pohybuje směru osy rychlostí Bod O' má okamžiku souřadnice O'= (x=V.t tj.t B.68) tak dostáváme mezi vztah x'= A. první rovnice (1.10.68) výsledky A 1/√(1-V2/c2) -V/√(1-V2/c2) (-V2/c2)/√(1-V2/c2) 1/√(1-V2/c2) , přičemž záporné znaménko kladné opět důvodu identičnosti transformace při V→ 0.68) hledaná speciální transformace je (1