V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
htm (11 38) [15.69) zaměníme čárkované nečárkované souřadnice a
rychlost nahradíme -V
(1.cz/Gravitace1-6.10.
Máme-li soustavě dvě soumístné události x,y,z,t x,y,z,t+∆t oddělené časovým intervalem ∆t,
pak podle (1. Složením dvou
Lorentzových transformací S'' vznikne správná Lorentzova transformace mezi S'' jen
tehdy, když rychlost soustavy S'' vůči soustavě stejný směr jako rychlost vůči Fyzikálně
to souvisí tím, velikost rychlosti světla neskládá žádnou jinou rychlostí, zatímco směr
rychlosti světla obecně mění (aberace světla, viz níže).69) pak
se provede zpětná transformace původních souřadnic.69) tak, nejprve
použije pomocných souřadnic takových, pohyb nich děje podél osy aplikuje (1.69), vzhledem tomu, (soumístnost), bude časový interval mezi těmito
událostmi měřený soustavy roven
∆t' √(1 v2/c2) (1.71)
http://astronuklfyzika.: Gravitace její místo fyzice
Obrácené Lorentzovy transformace soustavy dostaneme vzhledem rovnocennosti obou
soustav jednoduše tak, vztazích (1.69) snadno plynou známé kinematické efekty speciální teorie
relativity dilatace času, kontrakce délek neaditivní zákon skládání rychlostí. Proto obecnou Lorentzovu transformaci
nelze získat prostým skládáním speciálních Lorentzových transformací jednotlivých osách X,Y,Z.Ullmann V.70)
Čas měřený ideálními hodinami pohybujícími spolu daným tělesem nazývá vlastní čas tohoto
tělesa.69'')
kde [O, (x,y,z)] polohový vektor počátku události (t,x,y,z).2008 12:14:32]
.
Z Lorentzových transformací (1.69')
Obecnou Lorentzovu transformaci platnou při libovolném směru rychlosti inerciální soustavy S'
vzhledem soustavě lze získat speciální Lorentzovy transformace (1. Obecná Lorentzova transformace se
obvykle zapisuje vektorovém tvaru
(1. Vlastní čas souvisí prostoročasovým intervalem vztahem (jelikož dx=dy=dz=0)
dτ (1/c) (1
