Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 344 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
.60) kde úhel mezi směry vektorů d .1. Při zanedbání vnitřní retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny ϕ(R,t) (1/R). : (1.. Elektrické a magnetické pole pak podle (1. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby platilo v«c, tj.. intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena Poyntingovým vektorem podle (1.10. Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj.1.58) kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c. × R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d .4b). Jelikož c. ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R). a (použijeme-li polárních souřadnic obr. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj. × R°) (1. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla. j(r', R/c) dV' . (t-R/c) (1.61) http://astronuklfyzika.59) kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času). rozměry soustavy musejí být malé srovnání délkou vyzařovaných vln. Úhlové rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram je obr.htm (13 17) [15.v dV' = (1/cR)a=1SN qava (1/cR) (d/dt)a=1SN qar'a tj. ×R°)2 (d .57) P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d .T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj.. ρ.4c.Ullmann V. 2/4πc3R2) sin2ϑ (1.2008 12:14:17] . Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR).: Gravitace její místo fyzice podmínku T>> L/c.49) rovno E(R,t) (1/c2R) (d .. V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku pole považovat rovinnou vlnu. vyzařovaný výkon) = dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const. A(R,t) (1/cR) d .cz/Gravitace1-5