V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
v dV' =
(1/cR)a=1SN
qava (1/cR) (d/dt)a=1SN
qar'a tj..49) rovno
E(R,t) (1/c2R) (d
. ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R).
V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou
vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku
pole považovat rovinnou vlnu.
(t-R/c) (1.60)
kde úhel mezi směry vektorů d
. Jelikož c..
a (použijeme-li polárních souřadnic obr.
Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj.cz/Gravitace1-5. vyzařovaný výkon) =
dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const.
× R°) (1. j(r', R/c) dV' . intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena
Poyntingovým vektorem podle (1.1.57)
P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d
.2008 12:14:17]
..
×R°)2 (d
.
A(R,t) (1/cR) d
. Při zanedbání vnitřní
retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny
ϕ(R,t) (1/R). :
(1. ρ.T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze
podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj.4b).10. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj. Úhlové
rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram
je obr.59)
kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času).. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla.htm (13 17) [15.61)
http://astronuklfyzika.Ullmann V. rozměry soustavy musejí
být malé srovnání délkou vyzařovaných vln.. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T
souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby
platilo v«c, tj.: Gravitace její místo fyzice
podmínku T>> L/c. Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR).
2/4πc3R2) sin2ϑ (1.
× R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d
.4c.1. Elektrické a
magnetické pole pak podle (1.58)
kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c
