V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
.4b). :
(1.
(t-R/c) (1.57)
P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d
.
2/4πc3R2) sin2ϑ (1. Úhlové
rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram
je obr. ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R).
× R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d
.58)
kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c.2008 12:14:17]
. Elektrické a
magnetické pole pak podle (1.
V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou
vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku
pole považovat rovinnou vlnu.Ullmann V.htm (13 17) [15.49) rovno
E(R,t) (1/c2R) (d
. ρ.
Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla.1...59)
kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času). rozměry soustavy musejí
být malé srovnání délkou vyzařovaných vln.61)
http://astronuklfyzika. j(r', R/c) dV' ..4c.
×R°)2 (d
. vyzařovaný výkon) =
dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const..
a (použijeme-li polárních souřadnic obr.v dV' =
(1/cR)a=1SN
qava (1/cR) (d/dt)a=1SN
qar'a tj.1. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T
souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby
platilo v«c, tj. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj. Jelikož c.10.T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze
podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj. Při zanedbání vnitřní
retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny
ϕ(R,t) (1/R). intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena
Poyntingovým vektorem podle (1.
× R°) (1.60)
kde úhel mezi směry vektorů d
. Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR).
A(R,t) (1/cR) d
.cz/Gravitace1-5.: Gravitace její místo fyzice
podmínku T>> L/c
