V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
4b). rozměry soustavy musejí
být malé srovnání délkou vyzařovaných vln. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T
souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby
platilo v«c, tj.10.49) rovno
E(R,t) (1/c2R) (d
.1.61)
http://astronuklfyzika.
V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou
vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku
pole považovat rovinnou vlnu.. :
(1. ρ.cz/Gravitace1-5. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj.59)
kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času).60)
kde úhel mezi směry vektorů d
.2008 12:14:17]
.v dV' =
(1/cR)a=1SN
qava (1/cR) (d/dt)a=1SN
qar'a tj..htm (13 17) [15.T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze
podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj.
× R°) (1.
2/4πc3R2) sin2ϑ (1.. ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R)..4c. Úhlové
rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram
je obr. Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR).58)
kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c. Elektrické a
magnetické pole pak podle (1. vyzařovaný výkon) =
dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const.
A(R,t) (1/cR) d
.: Gravitace její místo fyzice
podmínku T>> L/c.
a (použijeme-li polárních souřadnic obr.Ullmann V. j(r', R/c) dV' .
× R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d
. intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena
Poyntingovým vektorem podle (1. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla. Jelikož c. Při zanedbání vnitřní
retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny
ϕ(R,t) (1/R).1.
×R°)2 (d
.
(t-R/c) (1.
Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj.57)
P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d
.
