V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj.60)
kde úhel mezi směry vektorů d
.
V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou
vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku
pole považovat rovinnou vlnu. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla.
a (použijeme-li polárních souřadnic obr.1.10.
2/4πc3R2) sin2ϑ (1. Úhlové
rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram
je obr. rozměry soustavy musejí
být malé srovnání délkou vyzařovaných vln.
×R°)2 (d
..57)
P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d
.cz/Gravitace1-5.4c.Ullmann V.
× R°) (1..4b).: Gravitace její místo fyzice
podmínku T>> L/c. intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena
Poyntingovým vektorem podle (1.
× R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d
.2008 12:14:17]
. Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR).59)
kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času). ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R).
(t-R/c) (1. :
(1.1.61)
http://astronuklfyzika.
A(R,t) (1/cR) d
. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T
souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby
platilo v«c, tj. vyzařovaný výkon) =
dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const.htm (13 17) [15.v dV' =
(1/cR)a=1SN
qava (1/cR) (d/dt)a=1SN
qar'a tj.. Jelikož c. ρ.58)
kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj.49) rovno
E(R,t) (1/c2R) (d
.. Elektrické a
magnetické pole pak podle (1. j(r', R/c) dV' .T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze
podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj. Při zanedbání vnitřní
retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny
ϕ(R,t) (1/R).
