Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 344 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
.cz/Gravitace1-5.4b).htm (13 17) [15..61) http://astronuklfyzika. a (použijeme-li polárních souřadnic obr..4c.58) kde Sqara elektrický dipólový moment soustavy, jaký byl čase t-R/c. rozměry soustavy musejí být malé srovnání délkou vyzařovaných vln. intenzita elektromagnetického záření, vyjádřena Poyntingovým vektorem podle (1. × R°) R°] B(R,t) (1/c2R) (d . Jelikož c. 2/4πc3R2) sin2ϑ (1. Stačí zde tedy stanovit vektorový potenciál (1/cR). V těchto vzdálenostech velkých srovnání jak rozměry zdrojové soustavy, tak délkou vyzařovaných vln vlnové zóně možno rámci malých oblastí prostoru proměnnou složku pole považovat rovinnou vlnu.2008 12:14:17] .1.59) kde dipólový moment opět bere okamžiku t-R/c (tečky nad znamenají derivaci podle času). Elektrické a magnetické pole pak podle (1. rychlosti pohybu nábojů musejí být malé oproti rychlosti světla.1. Úhlové rozdělení intenzity záření elektrického dipólu dáno koeficientem sin2ϑ, příslušný směrový diagram je obr. : (1.v dV' = (1/cR)a=1SN qava (1/cR) (d/dt)a=1SN qar'a tj. Charakteristická doba změny rozložení nábojů T souvisí průměrnou rychlostí nábojů vztahem L/v, takže zanedbání retardace třeba, aby platilo v«c, tj..49) rovno E(R,t) (1/c2R) (d . ρ(r', R/c) dV' A(R,t) (1/R). vyzařovaný výkon) = dE/dt pak dána tokem energie přes celou sférickou plochu R=const. (t-R/c) (1. ρ. ×R°)2 (d . j(r', R/c) dV' .: Gravitace její místo fyzice podmínku T>> L/c. A(R,t) (1/cR) d .Ullmann V.T vlnová délka elektromagnetické vlny vyzařované soustavou, lze podmínku zanedbatelnosti vnitřní retardace napsat též tvaru tj.10. Celková energie vyzařovaná soustavou jednotku času (tj.57) P (c/4π) (E×B) (1/4πc3R2) (d . × R°) (1. Při zanedbání vnitřní retardace jsou potenciály velkých vzdálenostech zdrojové soustavy rovny ϕ(R,t) (1/R). Tok elektromagnetické energie vlnové zóně, tj..60) kde úhel mezi směry vektorů d