V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
. Kromě dipólového momentu záření
obvykle nejvíce podílí kvadrupólový moment Kαβ ρ.61) pro pole záření ostrovní soustavy elektrických nábojů vlnové zóně byly
získány aproximaci prvního řádu poměru L/λ (členy vyšších řádů byly zanedbány), což vedlo k
uplatnění pouze dipólového momentu soustavy. soustavě jednotek navíc
přítomem koeficient 1/(4πεo) vystupující Coulombově zákoně.
a) Pole buzené soustavou pohybujících elektrických nábojů dáno nikoliv okamžitým, ale retardovaným
rozložením pohybem nábojů..
b) velké vzdálenosti zdrojové soustavy (ve vlnové zóně) proměnná složka pole dána druhou časovou
derivací dipólového momentu soustavy d
.Larmor.4.2008 12:14:17]
.cz/Gravitace1-5.r2) popř.
[166])
http://astronuklfyzika.(r×v)dV, které záření přispívají podle známého vztahu (viz např..1899 irský fyzik J. magnetický
dipólový moment (1/2c) ρ.
c) Směrový diagram vyzařování elektrického dipólu.Ullmann V.q2/3c3) (1.: Gravitace její místo fyzice
V případě, zdrojová soustava sestává pouze jednoho zrychleně pohybujícího náboje d
.
= q.61')
Tento vyzařovací zákon odvodil r. obecném případě však třeba vzít úvahu další
členy rozvoji potenciálu podle mocnin L/λ, což vede tomu, celková intenzita
elektromagnetického záření soustavy pohybujících nábojů dána časovými derivacemi
jednotlivých multipólových momentů rozložení náboje.r
.
Obr.a, vyzařovaný výkon roven
I dE/dt (2.
=
q.(3xαxβ δαβ.htm (14 17) [15.10.
Vztahy (1. Elektromagnetické pole ostrovní soustavy pohybujících elektrických nábojů.1.
a charakter elektromagnetických vln odnášejících pohybovou
energii zdroje prostoru.58) (1
