Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 343 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1. K tomu stačí, aby charakteristická doba kterou rozložení náboje znatelně změní, splňovala http://astronuklfyzika.n° (1.57) což vzhledem (1.49) roven P (c/4π) (c/4π) E2. V případě, rozložení náboje soustavě mění dostatečně pomalu, lze vnitřní retardaci zanedbat. Druhá část rovná -R°. dobu potřebnou tomu, aby změny elektromagnetickém poli překonaly vzdálenost počátku souřadnic, neboli zdrojové soustavy, vzdáleného pozorovacího místa.n° (c/4π) B2.10.htm (12 17) [15.52) souvisí hustotou energie Welmag vztahem Welmag n°, něhož je rovněž vidět, pole vlně šíří rychlostí světla.55) nazývaný Poyntingův vektor představuje energii procházející jednotkou plochy jednotku času, neboli vektor hustoty toku elektromagnetické energie prostoru. Retardační čas tedy skládá dvou různých částí. (1.54) přes celý prostor, kdy ohraničujicí plocha nekonečně vzdálena pole rovno nule, vyjadřuje rovnice (1.r'/c) dV' . dobu šíření rozruchu poli rámci zdrojové soustavy. Umístíme-li počátek souřadnic někam dovnitř této soustavy nábojů, pak při studiu pole velkých vzdálenostech R>>L, kde charakteristický rozměr soustavy, budou všechna místa zdrojové soustavy přibližně stejné vzdálenosti jako počátek souřadnic.54), resp. ρ(r', R/c R°. Vzdálenosti |R- r| jednotlivých míst zdroje vyšetřovaného vzdáleného bodu přibližně rovna |R- r'| R°. j(r', R/c R°.54'), prostě zákon zachování součtu celkové energie elektromagnetického pole kinetické energie všech nábojů. Při integraci (1. Mějme soustavu pohybujících elektrických nábojů soustředěnou nějaké omezené prostorové oblasti (obr. Proud energie rovinné elektromagnetické vlně vzhledem (1.cz/Gravitace1-5.56) takže hybnost objemové jednotky elektromagnetického pole rovna P/c2.Ullmann V. První část R/c určuje vnější retardaci, tj.r'/c charakterizuje vnitřní retardaci, tj.4). Podobně lze ukázat, elektromagnetické pole hybnost danou integrálem p (1/4πc) (1.2008 12:14:17] . r', kde jednotkový vektor směřující počátku vyšetřovaného bodu, takže retardované potenciály lze pro velké vzdálenosti napsat tvaru ϕ(R,t) (1/R).r'/c) dV' A(R,t) (1/R).: Gravitace její místo fyzice P (c/4π) (1