V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Ullmann V.1.4).
V případě, rozložení náboje soustavě mění dostatečně pomalu, lze vnitřní retardaci zanedbat.
Mějme soustavu pohybujících elektrických nábojů soustředěnou nějaké omezené prostorové
oblasti (obr.n° (1.2008 12:14:17]
.
Podobně lze ukázat, elektromagnetické pole hybnost danou integrálem
p (1/4πc) (1.r'/c) dV' . Při integraci (1.
Proud energie rovinné elektromagnetické vlně vzhledem (1. Vzdálenosti |R-
r| jednotlivých míst zdroje vyšetřovaného vzdáleného bodu přibližně rovna |R- r'| R°.
Retardační čas tedy skládá dvou různých částí. dobu šíření rozruchu poli rámci zdrojové soustavy.52) souvisí hustotou energie Welmag vztahem Welmag n°, něhož je
rovněž vidět, pole vlně šíří rychlostí světla.
K tomu stačí, aby charakteristická doba kterou rozložení náboje znatelně změní, splňovala
http://astronuklfyzika. dobu
potřebnou tomu, aby změny elektromagnetickém poli překonaly vzdálenost počátku
souřadnic, neboli zdrojové soustavy, vzdáleného pozorovacího místa.cz/Gravitace1-5.57)
což vzhledem (1.56)
takže hybnost objemové jednotky elektromagnetického pole rovna P/c2.54), resp. První část R/c určuje vnější retardaci, tj.54)
přes celý prostor, kdy ohraničujicí plocha nekonečně vzdálena pole rovno nule,
vyjadřuje rovnice (1.: Gravitace její místo fyzice
P (c/4π) (1. ρ(r', R/c R°.10. (1.htm (12 17) [15. Umístíme-li počátek souřadnic někam dovnitř této soustavy nábojů, pak při studiu
pole velkých vzdálenostech R>>L, kde charakteristický rozměr soustavy, budou všechna
místa zdrojové soustavy přibližně stejné vzdálenosti jako počátek souřadnic.
r', kde jednotkový vektor směřující počátku vyšetřovaného bodu, takže retardované
potenciály lze pro velké vzdálenosti napsat tvaru
ϕ(R,t) (1/R).r'/c) dV' A(R,t) (1/R).r'/c
charakterizuje vnitřní retardaci, tj.49) roven
P (c/4π) (c/4π) E2. j(r', R/c R°.54'), prostě zákon zachování součtu celkové energie
elektromagnetického pole kinetické energie všech nábojů.n° (c/4π) B2.55)
nazývaný Poyntingův vektor představuje energii procházející jednotkou plochy jednotku času,
neboli vektor hustoty toku elektromagnetické energie prostoru. Druhá část rovná -R°
