V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
dobu šíření rozruchu poli rámci zdrojové soustavy.
r', kde jednotkový vektor směřující počátku vyšetřovaného bodu, takže retardované
potenciály lze pro velké vzdálenosti napsat tvaru
ϕ(R,t) (1/R). ρ(r', R/c R°.4).n° (c/4π) B2.52) souvisí hustotou energie Welmag vztahem Welmag n°, něhož je
rovněž vidět, pole vlně šíří rychlostí světla.htm (12 17) [15. Druhá část rovná -R°.55)
nazývaný Poyntingův vektor představuje energii procházející jednotkou plochy jednotku času,
neboli vektor hustoty toku elektromagnetické energie prostoru.r'/c) dV' A(R,t) (1/R).57)
což vzhledem (1.2008 12:14:17]
.r'/c) dV' .r'/c
charakterizuje vnitřní retardaci, tj.56)
takže hybnost objemové jednotky elektromagnetického pole rovna P/c2.49) roven
P (c/4π) (c/4π) E2.54)
přes celý prostor, kdy ohraničujicí plocha nekonečně vzdálena pole rovno nule,
vyjadřuje rovnice (1.1. j(r', R/c R°.10. První část R/c určuje vnější retardaci, tj. (1.
Mějme soustavu pohybujících elektrických nábojů soustředěnou nějaké omezené prostorové
oblasti (obr.: Gravitace její místo fyzice
P (c/4π) (1.
Podobně lze ukázat, elektromagnetické pole hybnost danou integrálem
p (1/4πc) (1.
V případě, rozložení náboje soustavě mění dostatečně pomalu, lze vnitřní retardaci zanedbat. dobu
potřebnou tomu, aby změny elektromagnetickém poli překonaly vzdálenost počátku
souřadnic, neboli zdrojové soustavy, vzdáleného pozorovacího místa.
K tomu stačí, aby charakteristická doba kterou rozložení náboje znatelně změní, splňovala
http://astronuklfyzika.54), resp.54'), prostě zákon zachování součtu celkové energie
elektromagnetického pole kinetické energie všech nábojů.Ullmann V. Při integraci (1.n° (1.
Retardační čas tedy skládá dvou různých částí. Umístíme-li počátek souřadnic někam dovnitř této soustavy nábojů, pak při studiu
pole velkých vzdálenostech R>>L, kde charakteristický rozměr soustavy, budou všechna
místa zdrojové soustavy přibližně stejné vzdálenosti jako počátek souřadnic.cz/Gravitace1-5.
Proud energie rovinné elektromagnetické vlně vzhledem (1. Vzdálenosti |R-
r| jednotlivých míst zdroje vyšetřovaného vzdáleného bodu přibližně rovna |R- r'| R°
