Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 343 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
: Gravitace její místo fyzice P (c/4π) (1. Podobně lze ukázat, elektromagnetické pole hybnost danou integrálem p (1/4πc) (1.57) což vzhledem (1.cz/Gravitace1-5.2008 12:14:17] .n° (c/4π) B2. Umístíme-li počátek souřadnic někam dovnitř této soustavy nábojů, pak při studiu pole velkých vzdálenostech R>>L, kde charakteristický rozměr soustavy, budou všechna místa zdrojové soustavy přibližně stejné vzdálenosti jako počátek souřadnic. Proud energie rovinné elektromagnetické vlně vzhledem (1. dobu šíření rozruchu poli rámci zdrojové soustavy.Ullmann V.n° (1.10. Při integraci (1.52) souvisí hustotou energie Welmag vztahem Welmag n°, něhož je rovněž vidět, pole vlně šíří rychlostí světla. j(r', R/c R°.r'/c charakterizuje vnitřní retardaci, tj. Mějme soustavu pohybujících elektrických nábojů soustředěnou nějaké omezené prostorové oblasti (obr. K tomu stačí, aby charakteristická doba kterou rozložení náboje znatelně změní, splňovala http://astronuklfyzika.56) takže hybnost objemové jednotky elektromagnetického pole rovna P/c2. První část R/c určuje vnější retardaci, tj.54'), prostě zákon zachování součtu celkové energie elektromagnetického pole kinetické energie všech nábojů.1. Druhá část rovná -R°. dobu potřebnou tomu, aby změny elektromagnetickém poli překonaly vzdálenost počátku souřadnic, neboli zdrojové soustavy, vzdáleného pozorovacího místa. ρ(r', R/c R°.4).49) roven P (c/4π) (c/4π) E2.htm (12 17) [15.r'/c) dV' A(R,t) (1/R).54), resp. r', kde jednotkový vektor směřující počátku vyšetřovaného bodu, takže retardované potenciály lze pro velké vzdálenosti napsat tvaru ϕ(R,t) (1/R). V případě, rozložení náboje soustavě mění dostatečně pomalu, lze vnitřní retardaci zanedbat.55) nazývaný Poyntingův vektor představuje energii procházející jednotkou plochy jednotku času, neboli vektor hustoty toku elektromagnetické energie prostoru.r'/c) dV' . (1. Vzdálenosti |R- r| jednotlivých míst zdroje vyšetřovaného vzdáleného bodu přibližně rovna |R- r'| R°.54) přes celý prostor, kdy ohraničujicí plocha nekonečně vzdálena pole rovno nule, vyjadřuje rovnice (1. Retardační čas tedy skládá dvou různých částí