Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 343 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
j(r', R/c R°.r'/c charakterizuje vnitřní retardaci, tj. Mějme soustavu pohybujících elektrických nábojů soustředěnou nějaké omezené prostorové oblasti (obr.52) souvisí hustotou energie Welmag vztahem Welmag n°, něhož je rovněž vidět, pole vlně šíří rychlostí světla. Retardační čas tedy skládá dvou různých částí. V případě, rozložení náboje soustavě mění dostatečně pomalu, lze vnitřní retardaci zanedbat.54'), prostě zákon zachování součtu celkové energie elektromagnetického pole kinetické energie všech nábojů.4).n° (1. K tomu stačí, aby charakteristická doba kterou rozložení náboje znatelně změní, splňovala http://astronuklfyzika. Proud energie rovinné elektromagnetické vlně vzhledem (1.r'/c) dV' . Při integraci (1. ρ(r', R/c R°. Umístíme-li počátek souřadnic někam dovnitř této soustavy nábojů, pak při studiu pole velkých vzdálenostech R>>L, kde charakteristický rozměr soustavy, budou všechna místa zdrojové soustavy přibližně stejné vzdálenosti jako počátek souřadnic.Ullmann V. Podobně lze ukázat, elektromagnetické pole hybnost danou integrálem p (1/4πc) (1. Druhá část rovná -R°.55) nazývaný Poyntingův vektor představuje energii procházející jednotkou plochy jednotku času, neboli vektor hustoty toku elektromagnetické energie prostoru. (1. První část R/c určuje vnější retardaci, tj. r', kde jednotkový vektor směřující počátku vyšetřovaného bodu, takže retardované potenciály lze pro velké vzdálenosti napsat tvaru ϕ(R,t) (1/R). dobu potřebnou tomu, aby změny elektromagnetickém poli překonaly vzdálenost počátku souřadnic, neboli zdrojové soustavy, vzdáleného pozorovacího místa.10.54) přes celý prostor, kdy ohraničujicí plocha nekonečně vzdálena pole rovno nule, vyjadřuje rovnice (1.cz/Gravitace1-5.57) což vzhledem (1.htm (12 17) [15. dobu šíření rozruchu poli rámci zdrojové soustavy.56) takže hybnost objemové jednotky elektromagnetického pole rovna P/c2.1.r'/c) dV' A(R,t) (1/R).49) roven P (c/4π) (c/4π) E2.54), resp.: Gravitace její místo fyzice P (c/4π) (1.2008 12:14:17] . Vzdálenosti |R- r| jednotlivých míst zdroje vyšetřovaného vzdáleného bodu přibližně rovna |R- r'| R°.n° (c/4π) B2