V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Tím Maxwellovi podařilo sjednotit do
ucelené teorie nejen jevy elektrické magnetické, ale zahrnout tam jevy optické.cz/Gravitace1-5.10.(t to).Ullmann V.
Z Maxwellových rovnic tak plyne existence elektromagnetických vln, které šíří rychlostí
rovnou rychlosti světla. Je-li E(t-x/
c), pak Maxwellových rovnic (1.1 "Atomy atomová jádra"
pojednání "Jaderná fyzika fyzika ionizujícího záření". znamená, že
vektory elektrického magnetického pole jsou neustále kolmé jak navzájem, tak vektoru n
° směru šíření vlny elektromagnetické vlny jsou příčné.
V rovinné vlně šířící směru osy jsou všechny veličiny funkcemi pouze t-x/c.htm 17) [15.49)
kde jednotkový vektor směru šíření vlny ("×" značí vektorový součin). Tento poznatek přivedl Maxwella názoru, světlo zřejmě
elektromagnetické vlnění velmi krátké vlnové délce. Veličina 2πc/ω pak
představuje vlnovou délku, tj.49')
(tečka nad znamená derivaci podle času: A
.50)
http://astronuklfyzika. Jedná tedy vlnění šířící ve
směru osy fázovou rychlostí c.
Pozn.f 2π/T kruhová frekvence vlny, konstantní fázový posun.(t x/c) ,
kde ani nezávisí ani Zavedením vlnového vektoru
k =def (ω/c) (1.40) pro =0, plyne ∂B/∂t -rot (n°/c) (dE/d(t-
x/c)) ∂E/∂t, takže vztah mezi elektrickým magnetickým polem elektromagnetické vlně je
B (1. Ao(r).2008 12:14:17]
.: vzniku vlastnostech různých druhů elektromagnetického záření (radiovlny, infračervené záření,
viditelné světlo, X-záření, záření podrobněji pojednáno např.: Gravitace její místo fyzice
místech, jejichž souřadnice čas splňují rovnici c. Protože rot stačí pro popis rovinné
vlny pouze vektorový potenciál pomocí něhož pole stanoví vztahy
B (1/c) (A
.
× n°) (1/c) [(A
.cos(ωt α), α(r), kde =
2π.
Nejjednodušší případ elektromagnetické vlny vlna monochromatická, níž pole každém
daném bodě jednoduchou harmonickou funkcí času: A(t)r =const.
× n°) n°] (1. §1.
ş ∂A/∂t). rovinné monochromatické vlně bude pole harmonickou funkcí
argumentu t-x/c
A cos [ω. vzdálenost kterou vlna urazí jednu periodu (vzdálenost dvou
nejbližších míst stejnou fází).38) (1
