V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
integrační konstanty).. matematické
fyzice ukazuje, obecné řešení těchto rovnic tvar *)
(1.5 jsme plošné objemové integrály značili dvojnými a
trojnými integrály: ňňSf(.2008 12:14:17]
. na.)dS ňVf(. Jelikož tyto
rovnice mají nenulová řešení, může elektromagnetické pole existovat samostatně, bez přímé vazby
na elektrické náboje proudy.46) pro potenciály, avšak bez přítomnosti elektrických nábojů. Změna (rozruch) elektromagnetickém poli (vyvolaná např.)dV.: předchozím §1.40) pro prostorovou oblast, kde pak jejich
parciální derivací podle času dosazením zbývajících dvou Maxwellových rovnic dostaneme
d'Alembertovy rovnice
∆ (1/c2) ∂2E/∂t2 (1/c2) ∂2B/∂t2 (1.: Gravitace její místo fyzice
kde ∂2/∂x2 ∂2/∂y2 ∂2/∂z2 (1/c2)∂2/∂t2 d'Alembertův diferenciální operátor.47a,b) ukazují, daném
místě daném časovém okamžiku pole dáno nikoliv okamžitým rozložením náboje proudu
v celém prostoru, ale rozložením retardovaným (zpožděným minulosti) vždy čas r'|/c,
který potřeba tomu, aby rychlostí překonala vzdálenost r'| jednotlivých bodů (x',y',
z') zdrojové soustavy vyšetřovaného místa (x,y,z) viz obr.4 první polovině tohoto §1.38) (1.)dV.cz/Gravitace1-5..
Stejná hodnota pole jako bodě souřadnici časovém okamžiku bude všech
http://astronuklfyzika.3a). změnou v
rozložení nábojů) tedy šíří konečnou rychlostí rovnou rychlosti světla c. čase zjednoduší rovnice (1.Ullmann V.10.47) proto nazývá
retardované potenciály. Vztahy (1.
*)Pozn.47a,
b)
kde (x,y,z) polohový vektor bodu němž stanovujeme potenciály, r'= (x',y',z') polohový
vektor objemového elementu dV'= dx'dy'dz' při integraci hustoty náboje proudu, popisují
vnější pole působící soustavu (resp.)dS ňňňVf(.htm 17) [15.. dalším však pro stručnost budeme používat jen jedno integrační
znamení: ňSf(... Řešení (1.. Budeme-li hledat partikulární řešení závislá pouze jedné
souřadnici, např..48) na
∂2E/∂x2 (1/c2) ∂2E/∂t2 analogicky pro B)
a řešením bude každá funkce tvaru
E E(x, x/c) B(x, x/c) .1.
Elektromagnetické vlny
Napíšeme-li Maxwellovy rovnice (1..48)
analogické rovnicím (1
