Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 339 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Budeme-li hledat partikulární řešení závislá pouze jedné souřadnici, např..3a).10.46) pro potenciály, avšak bez přítomnosti elektrických nábojů. Vztahy (1.47) proto nazývá retardované potenciály. Elektromagnetické vlny Napíšeme-li Maxwellovy rovnice (1.: Gravitace její místo fyzice kde ∂2/∂x2 ∂2/∂y2 ∂2/∂z2 (1/c2)∂2/∂t2 d'Alembertův diferenciální operátor. *)Pozn..47a, b) kde (x,y,z) polohový vektor bodu němž stanovujeme potenciály, r'= (x',y',z') polohový vektor objemového elementu dV'= dx'dy'dz' při integraci hustoty náboje proudu, popisují vnější pole působící soustavu (resp.38) (1.: předchozím §1. změnou v rozložení nábojů) tedy šíří konečnou rychlostí rovnou rychlosti světla c. na. Stejná hodnota pole jako bodě souřadnici časovém okamžiku bude všech http://astronuklfyzika.cz/Gravitace1-5..htm 17) [15. matematické fyzice ukazuje, obecné řešení těchto rovnic tvar *) (1.. integrační konstanty).)dV.40) pro prostorovou oblast, kde pak jejich parciální derivací podle času dosazením zbývajících dvou Maxwellových rovnic dostaneme d'Alembertovy rovnice ∆ (1/c2) ∂2E/∂t2 (1/c2) ∂2B/∂t2 (1.2008 12:14:17] .5 jsme plošné objemové integrály značili dvojnými a trojnými integrály: ňňSf(. čase zjednoduší rovnice (1.Ullmann V.1.)dS ňňňVf(.48) analogické rovnicím (1..)dS ňVf(. Řešení (1. Jelikož tyto rovnice mají nenulová řešení, může elektromagnetické pole existovat samostatně, bez přímé vazby na elektrické náboje proudy...47a,b) ukazují, daném místě daném časovém okamžiku pole dáno nikoliv okamžitým rozložením náboje proudu v celém prostoru, ale rozložením retardovaným (zpožděným minulosti) vždy čas r'|/c, který potřeba tomu, aby rychlostí překonala vzdálenost r'| jednotlivých bodů (x',y', z') zdrojové soustavy vyšetřovaného místa (x,y,z) viz obr. Změna (rozruch) elektromagnetickém poli (vyvolaná např.. dalším však pro stručnost budeme používat jen jedno integrační znamení: ňSf(.)dV.4 první polovině tohoto §1.48) na ∂2E/∂x2 (1/c2) ∂2E/∂t2 analogicky pro B) a řešením bude každá funkce tvaru E E(x, x/c) B(x, x/c)