Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 339 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
integrační konstanty).47a, b) kde (x,y,z) polohový vektor bodu němž stanovujeme potenciály, r'= (x',y',z') polohový vektor objemového elementu dV'= dx'dy'dz' při integraci hustoty náboje proudu, popisují vnější pole působící soustavu (resp.cz/Gravitace1-5..: Gravitace její místo fyzice kde ∂2/∂x2 ∂2/∂y2 ∂2/∂z2 (1/c2)∂2/∂t2 d'Alembertův diferenciální operátor.4 první polovině tohoto §1.46) pro potenciály, avšak bez přítomnosti elektrických nábojů. dalším však pro stručnost budeme používat jen jedno integrační znamení: ňSf(.. Stejná hodnota pole jako bodě souřadnici časovém okamžiku bude všech http://astronuklfyzika.10.: předchozím §1.)dS ňňňVf(.1.48) analogické rovnicím (1. Budeme-li hledat partikulární řešení závislá pouze jedné souřadnici, např. matematické fyzice ukazuje, obecné řešení těchto rovnic tvar *) (1.)dV.2008 12:14:17] .Ullmann V.3a). Vztahy (1..htm 17) [15.... Řešení (1. na.40) pro prostorovou oblast, kde pak jejich parciální derivací podle času dosazením zbývajících dvou Maxwellových rovnic dostaneme d'Alembertovy rovnice ∆ (1/c2) ∂2E/∂t2 (1/c2) ∂2B/∂t2 (1.47a,b) ukazují, daném místě daném časovém okamžiku pole dáno nikoliv okamžitým rozložením náboje proudu v celém prostoru, ale rozložením retardovaným (zpožděným minulosti) vždy čas r'|/c, který potřeba tomu, aby rychlostí překonala vzdálenost r'| jednotlivých bodů (x',y', z') zdrojové soustavy vyšetřovaného místa (x,y,z) viz obr.5 jsme plošné objemové integrály značili dvojnými a trojnými integrály: ňňSf(.. Změna (rozruch) elektromagnetickém poli (vyvolaná např.)dV.38) (1. čase zjednoduší rovnice (1.)dS ňVf(.48) na ∂2E/∂x2 (1/c2) ∂2E/∂t2 analogicky pro B) a řešením bude každá funkce tvaru E E(x, x/c) B(x, x/c) ..47) proto nazývá retardované potenciály. Jelikož tyto rovnice mají nenulová řešení, může elektromagnetické pole existovat samostatně, bez přímé vazby na elektrické náboje proudy. *)Pozn. změnou v rozložení nábojů) tedy šíří konečnou rychlostí rovnou rychlosti světla c. Elektromagnetické vlny Napíšeme-li Maxwellovy rovnice (1