V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
44) funkcí splňující rovnici (1/c2). Provedeme-li tedy tzv.38) (1.39), vyjádřené dosazením (1.
Jelikož intenzity polí závisejí pouze derivacích potenciálů, nejsou tyto potenciály určeny
jednoznačně, daným polím mohou odpovídat různé hodnoty potenciálů.: Gravitace její místo fyzice
E grad (1/c) ∂A/∂t (1.∂2f/∂t2 =
div (1/c).42) (1.
Maxwellovy rovnice (1.43)
Zavedením takového elektrického potenciálu magnetického vektorového potenciálu jsou
obě poslední Maxwellovy rovnice splněny identicky.Ullmann V. Např.∂f/∂t. Lorentzova kalibrační
podmínka:
grad (1/c) ∂ϕ/∂t (1.10.43) pomocí potenciálů, mají
obecně značně složitý tvar
Tyto rovnice značně zjednoduší, předepíše-li pro potenciály tzv. lze přičíst
libovolný konstantní vektor libovolnou konstantu, aniž změní hodnoty intenzit B.∂ϕ/∂t).42)
B rot (1. Tato určitá "svoboda" volbě poteneiálů umožňuje vybrat tvar potenciálů
(provést jejich "kalibraci") tak, aby bylo možná nejvýhodnější pro daný problém.46a)
(1. cejchovací (kalibrační) transformaci potenciálů
A grad (1/c)∂f/∂t (1. Při této kalibraci nabývají Maxwellovy rovnice, vyjádřené pomocí potenciálů,
separovaný symetrický tvar d'Alembertových rovnic
(1.45)
(tato podmínka může být splněna transformací (1.42), zároveň třeba potenciálu ϕ
přidat člen -(1/c).
Obecně, magnetické pole rot nezmění, jestliže přičteme gradient libovolné funkce (rot
grad 0); aby přitom nezměnilo ani elektrické pole (1.cz/Gravitace1-5.2008 12:14:17]
.htm 17) [15.46b)
http://astronuklfyzika.44)
kde f(r,t) libovolná skalární funkce místa času, příslušné elektromagnetické pole nezmění
(E→E'=E, B→B'=B)
