V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
cz/Gravitace1-5.: Gravitace její místo fyzice
E grad (1/c) ∂A/∂t (1.
Jelikož intenzity polí závisejí pouze derivacích potenciálů, nejsou tyto potenciály určeny
jednoznačně, daným polím mohou odpovídat různé hodnoty potenciálů. Provedeme-li tedy tzv.43) pomocí potenciálů, mají
obecně značně složitý tvar
Tyto rovnice značně zjednoduší, předepíše-li pro potenciály tzv.∂ϕ/∂t). Lorentzova kalibrační
podmínka:
grad (1/c) ∂ϕ/∂t (1.45)
(tato podmínka může být splněna transformací (1.10.42), zároveň třeba potenciálu ϕ
přidat člen -(1/c).htm 17) [15.2008 12:14:17]
.44)
kde f(r,t) libovolná skalární funkce místa času, příslušné elektromagnetické pole nezmění
(E→E'=E, B→B'=B).∂f/∂t.
Obecně, magnetické pole rot nezmění, jestliže přičteme gradient libovolné funkce (rot
grad 0); aby přitom nezměnilo ani elektrické pole (1. lze přičíst
libovolný konstantní vektor libovolnou konstantu, aniž změní hodnoty intenzit B.38) (1.46b)
http://astronuklfyzika.46a)
(1.Ullmann V.
Maxwellovy rovnice (1.39), vyjádřené dosazením (1.44) funkcí splňující rovnici (1/c2). Při této kalibraci nabývají Maxwellovy rovnice, vyjádřené pomocí potenciálů,
separovaný symetrický tvar d'Alembertových rovnic
(1. cejchovací (kalibrační) transformaci potenciálů
A grad (1/c)∂f/∂t (1. Např.∂2f/∂t2 =
div (1/c).42)
B rot (1.43)
Zavedením takového elektrického potenciálu magnetického vektorového potenciálu jsou
obě poslední Maxwellovy rovnice splněny identicky.42) (1. Tato určitá "svoboda" volbě poteneiálů umožňuje vybrat tvar potenciálů
(provést jejich "kalibraci") tak, aby bylo možná nejvýhodnější pro daný problém
