V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
38) (1. Provedeme-li tedy tzv.43)
Zavedením takového elektrického potenciálu magnetického vektorového potenciálu jsou
obě poslední Maxwellovy rovnice splněny identicky. Tato určitá "svoboda" volbě poteneiálů umožňuje vybrat tvar potenciálů
(provést jejich "kalibraci") tak, aby bylo možná nejvýhodnější pro daný problém.2008 12:14:17]
.44) funkcí splňující rovnici (1/c2).htm 17) [15.
Jelikož intenzity polí závisejí pouze derivacích potenciálů, nejsou tyto potenciály určeny
jednoznačně, daným polím mohou odpovídat různé hodnoty potenciálů. Např.
Obecně, magnetické pole rot nezmění, jestliže přičteme gradient libovolné funkce (rot
grad 0); aby přitom nezměnilo ani elektrické pole (1.∂2f/∂t2 =
div (1/c). lze přičíst
libovolný konstantní vektor libovolnou konstantu, aniž změní hodnoty intenzit B.42) (1.42)
B rot (1. cejchovací (kalibrační) transformaci potenciálů
A grad (1/c)∂f/∂t (1.∂f/∂t.cz/Gravitace1-5.46b)
http://astronuklfyzika.
Maxwellovy rovnice (1. Při této kalibraci nabývají Maxwellovy rovnice, vyjádřené pomocí potenciálů,
separovaný symetrický tvar d'Alembertových rovnic
(1. Lorentzova kalibrační
podmínka:
grad (1/c) ∂ϕ/∂t (1.: Gravitace její místo fyzice
E grad (1/c) ∂A/∂t (1.10.∂ϕ/∂t).46a)
(1.44)
kde f(r,t) libovolná skalární funkce místa času, příslušné elektromagnetické pole nezmění
(E→E'=E, B→B'=B).42), zároveň třeba potenciálu ϕ
přidat člen -(1/c).Ullmann V.39), vyjádřené dosazením (1.43) pomocí potenciálů, mají
obecně značně složitý tvar
Tyto rovnice značně zjednoduší, předepíše-li pro potenciály tzv.45)
(tato podmínka může být splněna transformací (1
