V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Jelikož intenzity polí závisejí pouze derivacích potenciálů, nejsou tyto potenciály určeny
jednoznačně, daným polím mohou odpovídat různé hodnoty potenciálů.46b)
http://astronuklfyzika.42) (1.39), vyjádřené dosazením (1.38) (1.42)
B rot (1.44)
kde f(r,t) libovolná skalární funkce místa času, příslušné elektromagnetické pole nezmění
(E→E'=E, B→B'=B). Provedeme-li tedy tzv.44) funkcí splňující rovnici (1/c2).42), zároveň třeba potenciálu ϕ
přidat člen -(1/c). Tato určitá "svoboda" volbě poteneiálů umožňuje vybrat tvar potenciálů
(provést jejich "kalibraci") tak, aby bylo možná nejvýhodnější pro daný problém.10.∂ϕ/∂t).43) pomocí potenciálů, mají
obecně značně složitý tvar
Tyto rovnice značně zjednoduší, předepíše-li pro potenciály tzv. lze přičíst
libovolný konstantní vektor libovolnou konstantu, aniž změní hodnoty intenzit B.∂2f/∂t2 =
div (1/c).2008 12:14:17]
.∂f/∂t.: Gravitace její místo fyzice
E grad (1/c) ∂A/∂t (1. cejchovací (kalibrační) transformaci potenciálů
A grad (1/c)∂f/∂t (1.
Maxwellovy rovnice (1.Ullmann V.cz/Gravitace1-5.43)
Zavedením takového elektrického potenciálu magnetického vektorového potenciálu jsou
obě poslední Maxwellovy rovnice splněny identicky. Např.46a)
(1.htm 17) [15.45)
(tato podmínka může být splněna transformací (1.
Obecně, magnetické pole rot nezmění, jestliže přičteme gradient libovolné funkce (rot
grad 0); aby přitom nezměnilo ani elektrické pole (1. Při této kalibraci nabývají Maxwellovy rovnice, vyjádřené pomocí potenciálů,
separovaný symetrický tvar d'Alembertových rovnic
(1. Lorentzova kalibrační
podmínka:
grad (1/c) ∂ϕ/∂t (1
