V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Podobně úvahy práci
potřebné vzniku elektrických proudů soustavě elektrických obvodů (proti indukovaným
elektromotorickým silám vznikajícím nárustem magnetického pole) ukazují, energie soustavy
takových vodičů
em (1/2)a=1ΣN
Ia.j (1/8π) dV
je dána objemovým integrálem vektoru indukce buzeného magnetického pole můžeme ji
považovat energii tohoto magnetického pole rozloženou prostoru hustotou (1/8π) B2. klasické úrovni spin definován jako
s 360°/(úhel symetrie rovinné vlny vůči pootočení kolem směru šíření) ;
spin elektromagnetického pole (elektromag.51')
kde eiα konstantní komplexní vektor; podobně lze vyjádřit pole B.: Gravitace její místo fyzice
lze rovinnou vlnu vyjádřit tvaru
A(r,t) cos (ωt k. Vlastnosti symetrie rovinných
vln vůči rotaci kolem směru šíření jsou důležité kvantové fyzice, kde určují spin příslušných částic
vznikajících kvantováním daného pole.cz/Gravitace1-5.Ullmann V.10.
Hustota energie elektromagnetickém poli pak rovná součtu hustot odpovídajících elektrické a
http://astronuklfyzika.Φa (1/2) ňA.r (1.
Při pootočení souřadnicové soustavy úhel kolem směru šíření rovinné elektromagnetické vlny
se pole vlně bude transformovat podle zákona Â→Â'= eiϑ.2008 12:14:17]
. Tento výraz pro monochromatickou
rovinnou vlnu často zapisuje komplexním tvaru
A [Âo i(k.51)
platném pro libovolný směr šíření vlny (analogicky pro E).Â; elektromagnetická vlna je
invariantní vzhledem pootočení úhel 360° kolem směru šíření.r ωt)] (1.
V elektrostatice lze jednoduchými úvahami práci potřebné rozmístění nábojů dané
konfigurace) ukázat, elektrostatickou energii soustavy nabitých těles
ee (1/2)a=1ΣN
qa.htm (10 17) [15.ϕa (1/2) ňρ. vln jejich kvant fotonů) tedy roven 1.ϕ (1/8π) dV
lze vyjádřit pomocí integrálu intenzity jejich společného elektrického pole, takže elektrickému poli
lze přisoudit energii rozloženou hustotou (1/8π) prostoru
