V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
10. vln jejich kvant fotonů) tedy roven 1. klasické úrovni spin definován jako
s 360°/(úhel symetrie rovinné vlny vůči pootočení kolem směru šíření) ;
spin elektromagnetického pole (elektromag.cz/Gravitace1-5.
V elektrostatice lze jednoduchými úvahami práci potřebné rozmístění nábojů dané
konfigurace) ukázat, elektrostatickou energii soustavy nabitých těles
ee (1/2)a=1ΣN
qa.
Při pootočení souřadnicové soustavy úhel kolem směru šíření rovinné elektromagnetické vlny
se pole vlně bude transformovat podle zákona Â→Â'= eiϑ. Tento výraz pro monochromatickou
rovinnou vlnu často zapisuje komplexním tvaru
A [Âo i(k.Φa (1/2) ňA.htm (10 17) [15.ϕa (1/2) ňρ.r (1.
Hustota energie elektromagnetickém poli pak rovná součtu hustot odpovídajících elektrické a
http://astronuklfyzika.: Gravitace její místo fyzice
lze rovinnou vlnu vyjádřit tvaru
A(r,t) cos (ωt k.51)
platném pro libovolný směr šíření vlny (analogicky pro E). Vlastnosti symetrie rovinných
vln vůči rotaci kolem směru šíření jsou důležité kvantové fyzice, kde určují spin příslušných částic
vznikajících kvantováním daného pole.ϕ (1/8π) dV
lze vyjádřit pomocí integrálu intenzity jejich společného elektrického pole, takže elektrickému poli
lze přisoudit energii rozloženou hustotou (1/8π) prostoru.r ωt)] (1.Ullmann V.j (1/8π) dV
je dána objemovým integrálem vektoru indukce buzeného magnetického pole můžeme ji
považovat energii tohoto magnetického pole rozloženou prostoru hustotou (1/8π) B2.Â; elektromagnetická vlna je
invariantní vzhledem pootočení úhel 360° kolem směru šíření.51')
kde eiα konstantní komplexní vektor; podobně lze vyjádřit pole B.2008 12:14:17]
. Podobně úvahy práci
potřebné vzniku elektrických proudů soustavě elektrických obvodů (proti indukovaným
elektromotorickým silám vznikajícím nárustem magnetického pole) ukazují, energie soustavy
takových vodičů
em (1/2)a=1ΣN
Ia
