Fyzika - fundamentální přírodní věda

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.

Vydal: - Neznámý vydavatel Autor: Vojtěch Ullmann

Strana 230 z 673

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
*) Mössbauerově experimentu byl navíc zdroj absorbátor chlazen teplotu 88°K (nižší než tzv. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika. Jaderná rezonanční absorbce pak své maximum kolem nulové rychlosti pohybu zdroje vzhledem absorbátoru.1958 pak R.3. r.1951 podařilo P.1960 R.Pound a G.c2) E2 excit/(2mnucl.B. ♦ Využitím předcházejícího rozpadu jaderné reakce získání vhodné rychlosti emitujícího jádra pro dosažení Dopplerova frekvenčního posuvu. umístěním zdroje rotující kotouč, aby se Dopplerovým efektem zvýšila frekvence tedy energie) emitovaného záření.L. 1.10. Comptonovsky rozptýlené γ-záření, charakteristické X-záření, brzdné záření anihilační γ-záření však mohou snadno vylétat ozařované látky ven obohacovat tak původní pole záření γ. Pro přechody energii Eexcit cca 100 keV středně těžkých jádrech hodnota činí několik setin eV, což podstatně převyšuje energetickou šířku jaderné hladiny. při deexcitacích luminiscenčních centrech určitých látek Fotoelektrony, Augerovy elektrony elektron-pozitronové páry jsou látce většinou absorbovány, vylétat jich může jen velmi malá část vrstev při povrchu ozařované látky. Aby mohlo dojít k rezonanční jaderné absorbci, nutno tuto ztracenou energii odraženého emitujícího absorbujícího jádra ve vhodném experimentálním uspořádání nahradit kompenzovat Dopplerovým jevem.Moonovi pozorovat rezonanční rozptyl záření γ energie 412keV emitovaného dceřinným jádrem 198Hg radioisotopu 198Au. Toto jádro při deexcitaci emituje záření energiích 692keV (0,14%), 136keV (11%), 122keV (87%) 14,4keV (9%). ♦ Zahříváním radioaktivního zdroje, aby Dopplerovým jevem "rozmítala" frekvence zvýšila tak šířka čáry emitovaného záření γ. Jako zdroj záření se použije radionuklid 57Co, který poločasem 270 dní elektronovým záchytem rozpadá excitované jádro 57Fe.4 "Fyzikální zákony v zakřiveném prostoročase", pasáž "Gravitační frekvenční posun" knize "Gravitace, černé díry fyzika prostoročasu".A. Na Mössbauerově jevu rezonanční jaderné absorbce záření využitím způsobu založena metoda Mössbauerovy spektroskopie, zmíněná §3. Vzhledem vysoké Debyeově teplotě (360°K) probíhá Mössbauerův jev za normální laboratorní teploty, přičemž Dopplerův frekvenční posun, potřebný pro kompenzaci odrazu jádra 57Fe, se dosahuje mechanickým posuvem zdroje rychlostí pouze řádu 1mm/s.V.c2).Mössbauer prokázal rezonanční absorbci záření energie 129keV emitovaného dceřinným jádrem 191Ir radioisotopu 198Os *); podle něj byl pak příslušný jev nazván Mössbauerův.2008 12:13:55] . http://astronuklfyzika. Debyeova teplota materiálu), čímž byla zvýšena pravděpodobnost emise záření bez odrazu emitujícího jádra, podobně absorbce. Pozn. Právě záření dílčího přechodu excitované hladiny energii 14,4keV díky nízké energii vhodné pro buzení rezonanční jaderné absorbce. Toho možno dosáhnout třemi způsoby: ♦ Mechanickým pohybem zdroje směrem absorbátoru, např.Tímto způsobem r.6 Ionizující záření = p2 γ /2mnucl E2 γ /(2mnucl. Není-li totiž energie odraženého jádra dostatečná tomu, aby vybudila krystalovou mřížku, níž atom vázán, základního stavu do prvého vzbuzeného stavu, nemůže být žádná energie přenesena krystalovou mřížku emise záření nastává bez odrazu jádra.RNDr. Potřebná rychlost tohoto pohybu je dána vztahem v/c Ek/Eγ.htm (17 32) [15. Sekundární záření generované při interakcích látkou Při shora rozebíraných interakcích primárního záření látkou dochází pochodům, při nichž je generováno sekundární záření: q Fotoelektrony uvolněné atomového obalu důsledku fotoefektu primárního γ-záření q Charakteristické X-záření následující fotoefektu primárního γ-záření q Augerovy elektrony vznikající vnitřní konverzí charakteristického X-záření q Brzdné záření vznikající při pohybu elektronů pozitronů látce q Comptonovsky rozptýlené g-záření q Elektronové pozitronové záření vznikající primárního vysokoenergetického γ-záření při tvorbě elektron-pozitronových párů q Anihilační g-záření energii 511keV, vznikající anihilací pozitronů vytvořených při tvorbě elektron-pozitronových párů q Světelné záření vznikající při deexcitacích elektronů vnějších slupkách atomového obalu, při Čerenkovovském vyzařování sekundárních elektronů, popř.: Vysokou citlivost Mössbauerova jevu rezonanční jaderné absorbce γ-záření 14,4keV 57Fe využili r. Nejvhodnější podmínky pro realizaci Mössbauerova jevu jsou jader isotopu železa 57Fe.Rebka změření gravitačního frekvenčního posuvu tíhovém poli Země, což bylo významným testem správnosti Einsteinovy obecné teorie relativity jakožto fyziky gravitace prostoročasu viz §2.cz/JadRadFyzika6