V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
RNDr.htm (15 36) [15. klesající přímka, která protíná
vodorovnou (energetickou) osu bodě udávající maximální energii rozpadu Fermi-Kurieho grafy někdy používají
při přesné spektrometrické analýze záření Tvar koncového úseku tohoto spektra může být použit pro přibližné
stanovení hmotnosti neutrina, viz níže. Ve
většině případů neutrino odnáší zhruba 2/3 celkové energie elektron připadne cca 1/3 maximální
energie tomu odpovídá široký vrchol spojitého spektra záření obr.1930 švýcarský fyzik W. natolik slabá krátkodosahová, neutrina látkou téměř neinteragují a
volně prolétají.
Neutrina jsou pranepatrné částečky klidovou hmotností blízkou nule viz níže pasáž "Klidová hmotnost
neutrin"), které nemají elektrický náboj nevykazují ani silnou jadernou interakci; vykazují jen slabou
jadernou interakci *).3 vpravo).
Pro stanovení střední energie Eβ záření tvaru spektra záření můžeme prvním přiblížení vyjít přibližné
zákonitosti Eβ Eβmax/3.5. Každou sekundu proletí naším tělem několik milionů neutrin, ale celý život se
zachytí snad jen jedno dvě tato neutrina.1.2. Naprostá většina neutrin schopna volně proletět skrz
celou naši zeměkouli.3 vpravo.F(Z,p)] svislé ose závislosti energii na
vodorovné ose, dostaneme přímkovou závislost zvanou Fermi-Kurieův graf.
N a
I když elementární částice budeme systematicky rozebírat §1. obr. Učiníme tak poněkud obecněji, nejen přímé
souvislosti radioaktivitou Celkové zařazení neutrin systematiky ostatních elementárních částic
však budeme diskutovat §1. případ III.
Tvar spektra záření b
Přesný tvar křivky spektra záření plyne analýzy energetického rozdělení emitovaných elektronů rámci Fermiho
teorie slabé interakce.2. Neutrino zůstávalo pak více než let hypotetickou částicí, experimentálně bylo prokázáno až
v 50.2. této teorie plyne, intenzita N(p) záření hybnosti energii dána vztahem N(p) =
(Eβmax-Eβ)2.Pauli.F(Z,p), kde Eβmax maximální energie rozpadu konstanta (vyjadřující korekce Coulombovské pole
jádra) sobě zahrnuje příslušné konstanty včetně protonového čísla tohoto vztahu pak pro spektrum plyne
rovnice Eβmax-Eβ √[N(p)/p2. Vyneseme-li funkci √[N(p)/p2.cz/JadRadFyzika2. Pro astrofyziku kosmologii však gravitační působení neutrin, kterých vesmíru obrovské množství,
http://astronuklfyzika. Pokud naopak elektronu podaří
ukořistit většinu energie, vyletí vysokou kinetickou energií (případ II.√Z). hypotézou této částici přišel r.2008 12:13:25]
.p2.10.2 Radioaktivita
energie.3 vpravo). Pro vyšší energie tato hodnota relativně posunuje mírně doprava, takže přesnější empirický
vztah Eβ (Eβmax/3).1. Odhaduje se, neutrina mohla úplně zachytit vrstva olova tloušťky 1000
světelných let!
*) samozřejmě univerzální gravitační působení, které mikroskopické úrovni zanedbatelnou silou zatím nás
zde nezajímá. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika.
uprostřed spektra nastává, když elektron neutrinem "podělí" energii zhruba rovným dílem.
Pokud neutrino "ukradne" téměř veškerou energii rozpadu, "vyplouží" elektron jádra malou
energií (případ vyznačený spektru obr. 1. Italský fyzik Enrico Fermi
(průkopník výzkumu radioaktivity jaderné fyziky vůbec) připodobnil tuto podivnou částici k
jakémusi malému "neutronku" (je maličká neutrální) italsky neutrino tento název označení "ν" jí
již zůstal.F(Z,p)]. Určitý vliv výslednou energii Coulombovské elektrické
působení vylétajících částic nábojem jádra počtu protonů což vede dalšímu korekčnímu faktoru 1/50.5 "Elementární částice", radioaktivita
beta vhodnou příležitostí zmínit podrobněji již tomto místě velmi zajímavých a
pozoruhodných částicích mikrosvěta neutrinech.1.letech, viz níže.(1+1/4√Eβmax); [MeV])
