V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
Přitom emitované absorbované neutrino jen virtuální, výsledkem je
přeměna (Z,N) (Z+n,N)+e1+e2, při které dva neutrony přemění protony (protonové číslo zvětší emitují
se jen dva elektrony. N=48 nebo N=116), nichž vyskytují tři isotopy NAZ, NBZ+1, NCZ+2, jejichž hmotnosti postupně klesají
specifickým způsobem (nejprve menší, pak větší rozdíl než 511keV).10.
Dvojný rozpad b
U některých jader byl zaznamenán vzácný typ radioaktivity beta tzv. možný jak dvojný β−β−-rozpad, tak dvojný β+β+-rozpad, dvojný
elektronový záchyt. Byl pozorován např. neutrina antineutrina
jsou shodná. 1.Chadwick použitím ohybu magnetickém poli (první prototyp
magnetického spektrometru) detekce pomocí G.htm (14 36) [15. takovém
případě možná přímá přeměna jádra jádro NAZ NCZ+2 2e− 2ν´ dvojným rozpadem beta. Tento rozdíl vždy konstantní,
takže všechny elektrony měly vylétat stejnou kinetickou energií [m(Z,N)-m(Z+1,N)-me].RNDr. Tento typ rozpadu vzácně vyskytuje některých jader sudým nukleonovým číslem
(např. Pokud jádře nadbytek neutronů nad protony, budou zaplňovat neutrony poněkud vyšší
energetické hladiny než protony.c2 -
spektrum mělo být čárové, jak červeně čárkovaně naznačeno obr. Bezneutrinový dvojný rozpad beta porušoval zákon zachování leptonového čísla (0→1+1).
Experimentální prokázání analýza tohoto procesu mohla pomoci upřesnit stanovení hmotnosti neutrina (snížit
dosavadní horní hranici hmotnosti) ukázala by, neutrino tzv.
Po některých počátečních pochybnostech platnosti zákona zachování energie pro radioaktivitu β
(tyto pochybnost zpočátku vyslovil N. prvním kroku jádře β-
radioaktivitou jeden neutron přemění proton: n1→ načež druhém kroku vzniklé neutrino
pohlceno dalším neutronem: n2→ e2.2. jader 48Ca20, 116Cd48, 130Xe54,
poločasy rozpadu jsou velmi dlouhé, cca 1020let.1.-M.Bohr) přišlo následující řešení: kromě elektronu vylétá jádra
současně ještě další (zatím nepozorovaná) velmi lehká elektricky neutrální částice která odnese
patřičnou kinetickou energii, niž "podělí" vylétajícím elektronem, souladu zákonem zachování
http://astronuklfyzika. Změříme-li však
skutečné spektrum záření dostaneme jiný výsledek: spektrum bude spojité*) energie EA- bude
končit. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika. Celkově musí být splněna
hmotnostně~energetická podmínka m(Z,N)>m(Z+2,N)+2me zároveň situace, kdy normální rozpad beta nemůže
proběhnout buď m(Z,N)<m(Z+1,N)+me, nebo uplatňuje nějaký mechanismus jeho "znevýhodnění".1. Vnitřní mechanismus představujeme dvou fázích. Naprostá většina elektronů tedy vylétá energií mnohem menší než odpovídalo zákonu
zachování energie!
*) Spojité spektrum záření poprve změřil r.
Energetická bilance jader dobře vysvětlit slupkovým modelem struktury atomového jádra, diskutovaným v
předchozím §1.1914 J.2 Radioaktivita
me m(Z,N), kde m(Z,N) hmotnost jádra protonovým číslem nukleonovým číslem je
klidová hmotnost elektronu.c2.cz/JadRadFyzika2.2008 12:13:25]
. Označuje se
(2ν2β), nebo (ννββ) dvouneutrinový dvojný rozpad beta. dvojný rozpad Ten spočívá současné
přeměně dvou neutronů jádře protony vyslání dvou záporných elektronů: 2no 2p+ 2e− 2ν´ dvou
elektronových antineutrin.3 vpravo.
U některých jader (jako 76Ge) uvažována možnost bezneutrinového dvojného rozpadu při němž nebyla
neutrina emitována (0νββ). Majoranovskou částicí, tj. trubice. Jádro pak může přejít stavu nižší energií tak, neutron přemění β−-přeměnou
na proton, který přejde volnou protovou hladinu nižší energií.
Spektrum záření Neutrina
Jak energetickým spektrem záření Elektron měl odnášet rozdíl energií mezi
mateřským dceřinným jádrem, který [m(Z,N)-m(Z+1,N)]
