Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
1.14 )
kdy průřezem vodiče prochází čase konstantní náboj tomto případě jsou nejenže
proudnice kolmé plochu 0=α ale proudová hustota také všech místech průřezu
stejnou velikost.7. Vztah 1.19. dlouhém kovovém
vodiči homogenního materiálu, konstantním průřezem své délce, kterým prochází
v čase neproměnný proud Jedná tzv. dlouhého přímého vodiče),
je 0=α předchozí vztah zjednoduší na
dS
di
J 1. 1.11 )
Je-li element plochy kolmý proudnici (jako tomu např.16 )
Konstanta úměrnosti nazývá elektrický odpor měří ohmech [Ω].=−= 1.13 )
Speciálním případem proudové pole homogenní, které vzniká např.15 )
Vraťme vodivému kanálu Obr. Uvedený vztah
vyjadřuje Ohmův zákon (nalezený německým badatelem Ohmem 1825).Elektrotechnika 1
αcosdS
di
J 1.17 )
Velikost odporu tedy přímo úměrná délce kanálu nepřímo průřezu Prostředí je
charakterizováno měrným (specifickým) odporem jehož jednotka [Ωm]. ustálený stejnosměrný proud definovaný jako
t
Q
I 1. Nejčastější případ, kdy kanál konstantní
průřez celé své délce Pak pro odpor platí
S
l
R 1.12 proto dále zjednoduší na
S
I
J 1. Tento jedné straně omezen plochou SA, na
druhé plochou SB. Zjistíme, potenciál bodů obou koncích kanálu liší, směru toku
elektrického proudu dochází úbytku potenciálu, který přímo úměrný velikosti proudu
iRu BAAB . nezávislost
měrného odporu velikosti proudu Vedle elektrického odporu definujeme elektrickou
vodivost jednotkou siemens [S], jako reciprokou hodnotu
R
G
1
= 1. Nutným
předpokladem pro platnost Ohmova zákona však linearita prostředí, tj.18 )
Podobně definována měrná (specifická) vodivost jednotkou [Sm-1
], jako
ρ
γ
1
= 1.12 )
Elektrický proud protékající plochou případě nehomogenního proudového pole dán
plošným integrálem skalárního součinu vektorů J
r
a Sd
r
, tedy
∫∫ ⋅=
S
SdJi
rr
. Velikost
odporu závisí geometrických rozměrech materiálových vlastnostech prostředí se
stanovit řešením příslušného proudového pole
