Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
Aplikací
( 1.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1. měrný odpor při teplotě resp.27. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1. energii tepelnou nebo světelnou.22 )
Z posledního vztahu lze např. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt.2 )).23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní).17 jako
l
S
G 1.26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1.21 )
kde resp.16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole. Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru.17 dostáváme výsledek
JE 1. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1. teplotní součinitel odporu. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
. Dle 1. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.25 )
s jednotkou watt [W]. EJ
rr
γ= 1.15 máme rovnici RSJElU .
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1
