Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
25 )
s jednotkou watt [W]. Pro lineární prostředí lze aplikací Ohmova zákona dále psát
2
2
Ri
R
u
p AB
== 1.17 dostáváme výsledek
JE 1.15 máme rovnici RSJElU .27. Platí tedy rovnice
JE
rr
ρ= resp. Aplikací
( 1.23 )
Analogický vztah vektorovém tvaru platí zcela obecně pro nehomogenní proudové pole
(předpokladem pouze pole izotropní).21 )
kde resp.
Při průtoku proudu vodivým kanálem dochází nevratné přeměně elektrické energie
v jinou formu, např.17 jako
l
S
G 1. měrný odpor při teplotě resp.26 )
nebo
G
i
Gup AB
2
2
== 1. teplotní součinitel odporu.
Pohyb nábojů kanálem (existence proudového pole) vyvoláván působením sil
elektrického pole (rovnice 1.20 )
Poznamenejme ještě, měrný odpor skutečných materiálů závislý mnoha různých
fyzikálních faktorech, nichž nejvýznamnější jeho závislost teplotní.
Konečně vydělením délkou kanálu uvážením 1.3 dostáváme RIElU dále dosazením 1.Elektrotechnika 15
Elektrickou vodivost proto můžeme také určit dle rovnice analogické rovnici 1.3 vykonaná práce
dqudA AB= definujeme okamžitou hodnotu výkonu jako rychlost změny práce
iu
dt
dq
dq
dA
dt
dA
p AB=== 1.17 rovnici
)1(12 ∆⋅+= 1. Dle 1. vypočítat oteplení vodičů (vinutí) elektrického stroje změřením
změny jejich elektrického odporu.22 )
Z posledního vztahu lze např. Jeho jednotkou 1−
Co
] 1−
K neboť udává poměrný
přírůstek odporu při zvýšení teploty Co
( Zanedbáme-li změnu geometrických
rozměrů teplotou, dostáváme uvážením vztahu 1. ϑϑϑ −=∆ rozdíl teplot je
tzv. Předpokládejme, mezi místy
s napětím uAB přenesl náboj během časového intervalu dt.24 )
Poslední dva vztahy často označují jako Ohmův zákon diferenciálním tvaru. energii tepelnou nebo světelnou. Proudové pole proto každém místě definováno kromě
proudové hustoty J
r
také intenzitou elektrického pole E
r
. Pro kovové materiály
se praxi nejčastěji používá přibližné závislosti lineární
)1()( 112112 ϑαρϑϑαρρρ ∆⋅+=−+= 1.2 )). Měrný odpor kovových materiálů teplotou roste 0>α ),
pro uhlík, polovodiče izolanty tomu naopak 0<α většiny elektrických zařízení je
závislost odporu teplotě jevem nežádoucím, vyjma některých speciálních elektronických
prvků (termistory), kde uvedeného jevu využíváno. Pro nalezení jejich vzájemného
vztahu vyjděme rovnice 1. EJ
rr
γ= 1.16 uvažme nejdříve homogenní proudové pole
