Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
2 Tab. Dále budeme předpokládat, hodnota magnetické
indukce jádře leží intervalu TBz >∈< 9. při 0=mzR . Obdrželi jsme rovnici pro hledanou
veličinu, tj.11.5A. 4. Lze totiž sestrojit celkovou magnetizační
charakteristiku mFf=Φ jako součet obou charakteristik předchozích, tj. metoda interpolace
pomocí polynomu určitého stupně tzv.
Vypočítejte velikost magnetického toku magnetickou indukci vzduchové mezeře,
je-li počet závitů N=1000 magnetovací proud I=2.136 Elektrotechnika 1
Vypočítáme magnetická napětí železného jádra pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku
a sestrojíme charakteristiku Umz( provedeme stejným způsobem, předpokladu
znalosti magnetizační charakteristiky HfB jako dříve řešených příkladech.2.7
Uvažujte magnetický obvod Příklad 4.10 průsečíku obou charakteristik pak odečteme velikosti magnetického
toku magnetického napětí jádře 1mzU Všimněte si, překlopená charakteristika
vytíná svislé ose úsek mvmk 1=Φ Formální interpretace podle náhradního obvodu na
Obr. Geometrické rozměry magnetického obvodu jsou stejné. 4. metoda nejmenších čtverců.0 Interpolací provedeme náhradu grafické
závislosti )(1
zz BfH −
= polynomem n–tého stupně znz BgH Závislost monotonní,
bude zřejmě dostatečné volit n=3. Postup znázorněn Obr.95.
Grafická konstrukce řešení sice velmi názorná, avšak časově zdlouhavá také méně
přesná.
Naznačený postup ukážeme jednoduchém příkladě.
Příklad 4.0;3. Přímková
charakteristika vzduchové mezery mvUf=Φ překlopí okolo svislé osy posune ose
vodorovné velikost magnetomotorického napětí 1mF Magnetický odpor vzduchové mezery
je dán rovnicí 4. Abychom však mohli početně pracovat charakteristikami, které jsou získávány
měřením jsou dispozici formě grafů (méně častěji tabulek), nutno nejdříve vyjádřit
analyticky. 4. 4. Umz( a
)( mvUf=Φ Sčítání provádí pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku směru osy
magnetického napětí, neboť jde sériové spojení mzR mvR této výsledné charakteristiky
pak můžeme odečítat magnetické toky pro libovolné hodnoty magnetomotorického napětí
nebo naopak.
Řešení lze provést následujícím způsobem. tomu slouží různé způsoby aproximace charakteristik, např.
Podle věty obvodovém napětí magnetickém poli můžeme psát rovnici
v
v
z
z
v
v
v
zzvvzzmvmzm l
B
l
k
B
fl
B
lBflHlHUUNIF
0
1
0
1
)()(
µµ
+=+=+=+== −−
,
kde označení )(1
zz BfH −
= vyjadřuje funkci inverzní funkci HfB představující
magnetizační křivku daného materiálu, viz Obr.
Z příslušné křivky Obr. Hledáme proto koeficienty polynomu
3
3
2
2103 zzzz BaBaBaaBg +++= . Druhá metoda zvláště
vhodná pro aproximaci tabelovaných hodnot, které byly získány měřením, neboť umožňuje
do jisté míry „vyhladit“ chyby, kterými každé měření zatíženo. pro magnetickou indukci Bv.19b.11 odečteme pro zvolené hodnoty odpovídající hodnoty Hz
a zapíšeme tabulky, vizTab.4, jehož jádro složeno transformátorových
plechů při činiteli plnění kz=0. 4.13b vede závěru, jde velikost magnetického toku při zanedbání magnetického
odporu železného jádra, tj. 4.
