Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
pro magnetickou indukci Bv.13b vede závěru, jde velikost magnetického toku při zanedbání magnetického
odporu železného jádra, tj. při 0=mzR .2. 4. Hledáme proto koeficienty polynomu
3
3
2
2103 zzzz BaBaBaaBg +++= .10 průsečíku obou charakteristik pak odečteme velikosti magnetického
toku magnetického napětí jádře 1mzU Všimněte si, překlopená charakteristika
vytíná svislé ose úsek mvmk 1=Φ Formální interpretace podle náhradního obvodu na
Obr. metoda nejmenších čtverců. Obdrželi jsme rovnici pro hledanou
veličinu, tj.5A. Přímková
charakteristika vzduchové mezery mvUf=Φ překlopí okolo svislé osy posune ose
vodorovné velikost magnetomotorického napětí 1mF Magnetický odpor vzduchové mezery
je dán rovnicí 4.
Z příslušné křivky Obr.
Naznačený postup ukážeme jednoduchém příkladě.4, jehož jádro složeno transformátorových
plechů při činiteli plnění kz=0. 4.136 Elektrotechnika 1
Vypočítáme magnetická napětí železného jádra pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku
a sestrojíme charakteristiku Umz( provedeme stejným způsobem, předpokladu
znalosti magnetizační charakteristiky HfB jako dříve řešených příkladech.95. 4.
Řešení lze provést následujícím způsobem. Postup znázorněn Obr. Druhá metoda zvláště
vhodná pro aproximaci tabelovaných hodnot, které byly získány měřením, neboť umožňuje
do jisté míry „vyhladit“ chyby, kterými každé měření zatíženo. Umz( a
)( mvUf=Φ Sčítání provádí pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku směru osy
magnetického napětí, neboť jde sériové spojení mzR mvR této výsledné charakteristiky
pak můžeme odečítat magnetické toky pro libovolné hodnoty magnetomotorického napětí
nebo naopak.
Podle věty obvodovém napětí magnetickém poli můžeme psát rovnici
v
v
z
z
v
v
v
zzvvzzmvmzm l
B
l
k
B
fl
B
lBflHlHUUNIF
0
1
0
1
)()(
µµ
+=+=+=+== −−
,
kde označení )(1
zz BfH −
= vyjadřuje funkci inverzní funkci HfB představující
magnetizační křivku daného materiálu, viz Obr. Dále budeme předpokládat, hodnota magnetické
indukce jádře leží intervalu TBz >∈< 9.19b. Abychom však mohli početně pracovat charakteristikami, které jsou získávány
měřením jsou dispozici formě grafů (méně častěji tabulek), nutno nejdříve vyjádřit
analyticky. 4. Lze totiž sestrojit celkovou magnetizační
charakteristiku mFf=Φ jako součet obou charakteristik předchozích, tj.
Příklad 4.2 Tab.0;3. metoda interpolace
pomocí polynomu určitého stupně tzv.0 Interpolací provedeme náhradu grafické
závislosti )(1
zz BfH −
= polynomem n–tého stupně znz BgH Závislost monotonní,
bude zřejmě dostatečné volit n=3.
Grafická konstrukce řešení sice velmi názorná, avšak časově zdlouhavá také méně
přesná.11 odečteme pro zvolené hodnoty odpovídající hodnoty Hz
a zapíšeme tabulky, vizTab.7
Uvažujte magnetický obvod Příklad 4. 4. 4. tomu slouží různé způsoby aproximace charakteristik, např.
Vypočítejte velikost magnetického toku magnetickou indukci vzduchové mezeře,
je-li počet závitů N=1000 magnetovací proud I=2. Geometrické rozměry magnetického obvodu jsou stejné.11.
